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9 Nov 2007
Klaus R. Schubert, TU DresdenKSG J 17 M i 2010KSG Jena, 17. Mai 2010
T il h h ikf hTeilchenphysikforschung am CERN-Beschleuniger LHC
Elementare Bausteine, Kräfte und Symmetrien
g
Elementare Bausteine, Kräfte und SymmetrienDie großen offenen Fragen:
Ursprung der Masse und der Materie-Antimaterie-Asymmetrie,Ursprung der Masse und der Materie Antimaterie Asymmetrie,Dunkle Materie, Supersymmetrie, Dunkle Energie, Vakuum-Energie
Werkzeuge der Teilchenphysik:Werkzeuge der Teilchenphysik: Beschleuniger, Detektoren, Computer
CERN und sein Large Hadron Collider
9 Nov 2007
CERN und sein Large Hadron ColliderDie großen Erwartungen
Was sind die elementaren Bausteine der Materie?
Symmetrie der Kristalle folgt aus innerer Struktur.
Atome und Bindungskraft Symmetrie.
Seit ~1912 sehen wir die Atome. Was heißt Sehen?
Lichtquelle NervAuge
GehirnLichtquanten gestreute Quanten
ObjektObjekt
In der (Teilchen-) Physik heißt dieser Prozess Streuexperiment.
Kenngrößen: Art der verwendeten Quanten (Lichtquanten = Photonen = ),
ihre Intensität (1021 Photonen/m2/sec) und Wellenlänge (400-800 nm).
9 Nov 2007 K. R. Schubert, KSG Jena, Teilchenphysik am LHC 317. Mai 2010
Statt auch Elektronen e-, Protonen p …
Streuexperimente zur Suche nach den Bausteinen
Bedeutung der Wellenlänge bei der Streuung:
In ihrer Struktur erkennbar sind nur Objekte, die größer sind als die
Wellenlänge der Teilchen, die an ihnen gestreut werden. [Ausbreitung von
Teilchen durch den Raum geschieht wellenförmig, E = hc seit 1925.Zur Illustration: Objekt mit zwei Punkten im Abstand d:
d
> d: Streuungwie an einem Punkt.
< d: gestreuteWelle erhält Struktur.
Um d zu sehen, muss < d sein, E > hc/d.
Atomabstand im Kristall ~ 10-9 m, E > 103 eV = 1 keV.
9 Nov 2007 K. R. Schubert, KSG Jena, Teilchenphysik am LHC 417. Mai 2010
1MeV=106eV10-12 m. 1GeV=109eV10-15m. 1TeV=1012eV10-18m.
Was sind die Bausteine der Atome?
Kristall besteht aus
Atomen.
Vielzahl (~100) und
Symmetrie in den
Eigenschaften legen
innere Struktur nahe:
1869 Mendelejew; Vorhersage von „Ge“, 1886 von Winkler (FG) entdeckt.
1911 Streuexperiment von Rutherford: Atom = Kern und Elektronen.
Wieder: Struktur mit Bausteinen und Bindungskraft Symmetrie.Bindung der Atome im Kristall und der e- im Atom durch elektrische Kraft. Ab ~1930 Streuexperimente mit Protonen(p=H-Kerne) an elektrostatischen
Beschleunigern; Kerne = p + Neutronen (n), gebunden durch starke Kraft.
9 Nov 2007 K. R. Schubert, KSG Jena, Teilchenphysik am LHC 517. Mai 2010
Ab ~1950 an HF-Beschleunigern: p und n sind nur 2 von vielen Hadronen.
Hadronen und deren Bausteine
+ - + - + -Prinzip des HF-
Beschleunigers:
+
g
Strahlpakete statt
kontinuierlicher Strahl. -
Driftröhren HF-Sender
9 Nov 2007 K. R. Schubert, KSG Jena, Teilchenphysik am LHC 617. Mai 2010
Hadronen und deren Bausteine
Prinzip des HF-
Beschleunigers: - + - + - +g
Strahlpakete statt
kontinuierlicher Strahl. -
+
Driftröhren HF-Sender
+„Neu“ an den Beschleunigern:
Quanten kleiner Wellenläge
werden nicht nur gestreut, sondern zerstören auch das Objekt und erzeugen
dabei zusätzliche Quanten, auch neue Hadronen (= Teilchen, die durch die
starke Kraft erzeugt werden) . p+dp+n+n++, p+pp++K+,
n, , K sind instabil, =103;10-8 sec. 1955: p+pp+p+p+p.Antiproton p ist Antiteilchen des p, ist stabil, hat gleiche Masse M wie das p
aber entgegengesetzte el. Ladung Q. „Vernichtung“ p+p++-+0
9 Nov 2007 K. R. Schubert, KSG Jena, Teilchenphysik am LHC 717. Mai 2010
Wichtigste Hadroneigenschaften: M, , Q und Spin S, S = 0, 1/2, 1, 3/2 …
Symmetrie im Spektrum der Hadronen
1962 finden Gell-Mann und Ne‘eman nach 15 Jahren Hadronenphysik
(~100 Hadronen entdeckt) das „Periodensystem“; hier nur ein Auszug:
• •- 0M • •®0 ®+MS=1/2Analog zum Ge• • • •
• • - 0 +
n p
• • • • • • ²- « ²0 ²+
p n Q
Vorhersage des - mit
Q=-1, M~1670MeV
-1 0 +1 Q -1 0 +1
? • ?
und ~10-10 sec.
•• •
?
- 0
- 0 +
M •• •
• • •
?
®0 ®+
²- ²0 ²+
MS=3/2Gell-Mann1964
• • •• • • • 0 +
- 0 + ++
• • •• • • •
² ² ²
¤-- ¤- ¤0 ¤+
9 Nov 2007 K. R. Schubert, KSG Jena, Teilchenphysik am LHC 817. Mai 2010
-1 0 +1 +2 Q -2 -1 0 +1 Q
Sind Hadronen zusammengesetzt?Gilt zu dritten Mal dass eine beobachtete Symmetrie aus
1964 Hypothese von Gell Mann und Zweig dass alle Hadronen aus
Gilt zu dritten Mal, dass eine beobachtete Symmetrie aus
innerer Struktur mit Bausteinen und Bindungskräften folgt?
1964 Hypothese von Gell-Mann und Zweig, dass alle Hadronen aus
„Quarks“ q=u,d,s und deren Antiteilchen q=ʉ,d,s zusammengesetzt sind,
Bausteine mit S = 1/2 Q = 2/3 (u) -1/3 (d s) und Q(q) = -Q(q)Bausteine mit S = 1/2 , Q = 2/3 (u), -1/3 (d, s) und Q(q) = -Q(q).
Hadronen mit S = 1/2, 3/2 … sind Baryonen qqq und Antibaryonen qqq,
solche mit S = 0 1 sind Mesonen mit der Zusammensetzung qqsolche mit S = 0, 1 … sind Mesonen mit der Zusammensetzung qq.
p = uud, n = udd, = uds, p = ʉʉd, ++ = uuu, - = sss, + = ud, K+ = us…
Damit vollständige Erklärung des hadronischen „Periodensystems“.
Bausteinkasten
eμμe L t Entdeckung desBausteinkasten
für Materie und
Antimaterie 1964:
ueμ
uμe
eμμe-Leptonen
Quarks
Entdeckung des
- 1964 ist erster
Triumph des Modells
9 Nov 2007 K. R. Schubert, KSG Jena, Teilchenphysik am LHC 917. Mai 2010
Antimaterie 1964:
dssd
Quarks Triumph des Modells
Die Entdeckung des -
Blasenkammer als
Spurdetektor zeigtSpurdetektor zeigt
Kaskadenzerfall
p p
mit jeweils einem .
VollständigeVollständige
Rekonstruktion
M=1672 MeV. M 1672 MeV.
Die hier präsentierte Methodik, Vielzahl von Beobachtungen
Ordnungsschema / Symmetrie Hypothese / Modell Vorhersage
Entdeckung Theorie mit breitem Gültigkeitsbereich, ist Vorbild für die
9 Nov 2007 K. R. Schubert, KSG Jena, Teilchenphysik am LHC 1017. Mai 2010
Suche nach dem Higgs-Boson, die primäre Motivation für den LHC.
Von den Quarks zum „Standardmodell“
S 12 Außer u d s- Quarks gibt es noch noch c b t und deren AntiquarksS.12 Außer u,d,s Quarks gibt es noch noch c,b,t und deren Antiquarks,
Quarks werden als Bausteine von p, n, … „sichtbar“
S.13 Außer 6 q und 6 q gibt es noch 6 Leptonen ℓ und 6 Antileptonen ℓ
S.14 q und ℓ reagieren durch drei verschiedene Austauschkräfteq g
S.15 Symmetrie und Symmetriebrechung
S.16, 17 Wozu die Vorhersage des Higgs-Bosons?
S 18 Was das Standardmodell sonst bisher nicht kann;S.18 Was das Standardmodell sonst bisher nicht kann;
die anderen „großen offenen Fragen der Teilchenphysik“
9 Nov 2007 K. R. Schubert, KSG Jena, Teilchenphysik am LHC 1117. Mai 2010
Die sechs Quarks und ihre Eigenschaften
1964 d, u, s von Gell-Mann und Zweig postuliert
1969 am SLAC: p(r =10-15 m) enthält Linac als Elektro-30G Vgeladene Punkte (r <10-16 m) nenmikroskope- 30GeV p
1974 BNL und SLAC: Entdeckungdes c im J/ cc M 3GeV p 30GeV Be e- auf e+ je1 5GeVdes c im J/=cc, M=3GeV p 30GeV Be e auf e+ je1,5GeV
1977 FNAL: b im ϒ=bb, M=9GeV p 400GeV Pt
1994 FNAL: t -quark M =180 GeV p 0,9 TeV p 0,9 TeV
d b t d b ŧ h b ll S i ½ d 10 18 ( ktfö i “)d u s c b t d ʉ s c b ŧ haben alle Spin ½ und r < 10-18 m („punktförmig“)el. Ladung: Q(d,s,b) = -1/3, Q(u,c,t) = +2/3, Q(d,s,b) = +1/3, Q(ʉ,c,ŧ) = -2/3
U M b t htMassen: M(e-) = 0,5 MeV, M(p) = 940 MeV,
M(d,d,u,ʉ) = 5 MeV, M(s,s) = 0,3 GeV,
b ŧ
Unsere Masse besteht zu 1,5% aus Masse der
Quarks; zu 98,5% aus
9 Nov 2007 K. R. Schubert, KSG Jena, Teilchenphysik am LHC 1217. Mai 2010
M(c,c)=1,3GeV, M(b,b)=4,3GeV, m(t,ŧ)=180GeV. Bindungsenergie.
Leptonen
Das ~1900 als erstes Elementarteilchen identifizierte Elektron e- ist immer
noch elementar. S=½, M=0,5 MeV, Q=-1, Lebensdauer =, r <10-18 m.
1933 entdeckte Anderson das
1927 von Dirac vorhergesagte Nebelkammer
Antiteilchen des e-, das Positron e+, als
S = ½, M = M(e-), Q = +1, = . Spurdetektor
In Materie , e+ + e- + .„Schwere Leptonen“: 1937 - und +, M = 130 MeV, = 10-6 s,
Neutrinos: Postuliert und gesehen im Zerfall np+e- +Åe, e-Antineutrino.
1975 - und +, M = 1,8 GeV, = 10-10 s. Q = 1, S und r wie bei e- e+.
Sonnenenergie aus Reaktion p+pD+e+ +νe , e-Neutrino. Q=0, M<2eV.
Außerdem -ν+e- +Åe, +Å+e+ +νe, -ν+e- +Åe, +Å+e+ +νe.
9 Nov 2007 K. R. Schubert, KSG Jena, Teilchenphysik am LHC 1317. Mai 2010
3 ℓ mit Q = -1, 3 ℓ mit Q = 0 (ν), 3 ℓ mit Q = +1, 3 ℓ mit Q = 0 (Å). (ν,Å) = .
Die drei Austauschkräfte und ihre Träger
Durch Austausch eines Balls entsteht
eine Kraft. Die Teilchenphysik kennt
drei Sorten Bälle, elektrische (),
schwache (W-,W+,Z0), starke (g)
und damit drei so genannte Kräfte.Die schwache Kraft wirkt auf alle Bausteine q ℓ q ℓ, M(W,Z) = 90 GeV,
di l kt i h K ft f ll it Q 0 l f ll ß d Å M( ) 0die elektrische Kraft auf alle mit Q 0, also auf alle außer ν und Å, M() = 0,
die starke Kraft nur auf q und q,
M( ) 0 Gl Gl Kl b t ffM(g)=0. g=Gluon, Glue=Klebstoff:
Beispiele: g binden 3 q zu einem p oder n, auch p und n zu Atomkernen.
bi d - d At k At At M l kül d K i t ll binden e- und Atomkerne zu Atomen, Atome zu Molekülen und Kristallen.
W und Z koppeln [bei E< M(W)] zu schwach, um z.B. e und zu binden;aber (uud) + (uud) (uud udd) + e+ + e über u d + W+
virtuell,
9 Nov 2007 K. R. Schubert, KSG Jena, Teilchenphysik am LHC 1417. Mai 2010
aber (uud) (uud) (uud udd) e e über u d W virtuell, W+
virtuell e+ + e lässt die Sonne schwach brennen.
Symmetrie und Symmetriebrechung
Das Standardmodell
mit allen bekannten
ucteμτ
WZWγ
tcuτμe
τμe
0-
τμe -
Elementarteilchen:
Materie (S=½) Kräfte (S=1) Antimaterie (S=½)
du
sc
bt
g8bt
sc
du
( ) ( ) ( )
Zwischen Materie und Antimaterie herrscht vollständige Symmetrie in denEigenschaften und in der Ankopplung der elektrischen und starken Kraft.g pp gBrechung: Schwache Kraft koppelt verschieden an Quarks und Antiquarks.
Die drei „Familien“ der Materie sind völlig symmetrischaufgebaut. [Z i h f h A t t bi h Z 4 M l S t i St kt ?][Zwischenfrage ohne Antwort bisher: Zum 4. Mal Symmetrie Struktur ?]Die perfekte Symmetrie wird nur durch die Masse gebrochen.Im Standardmodell werden auch die drei Kräfte aus Symmetrien hergeleitet,Im Standardmodell werden auch die drei Kräfte aus Symmetrien hergeleitet, die Theorie für die schwache Kraft erfordert aber M = 0 für alle Teilchen.
Eine einzige Erweiterung rettet das sonst so erfolgreiche Standardmodell,
9 Nov 2007 K. R. Schubert, KSG Jena, Teilchenphysik am LHC 1517. Mai 2010
erklärt alle 3 Rätsel mit einem zusätzlichen Teilchen, dem Higgs-Boson H.
Die Hypothese von Peter Higgs
(W, Z)
Die Einführung des „Higgs-Mechanismus“ 1964 ins
Standardmodell erklärt elegant M(W,Z,q,ℓ) 0 und
warum q und ℓ beliebige Massen haben können, er-
klärt 1973 auch die Materie-Antimaterie-Asymmetrie.Der Teilchen-Zoo wird nur um ein einziges Teilchen
erweitert, heute Higgs-Boson H genannt. Q=0,S=0,
fM unbekannt. Erzeugungs- und Zerfallsraten berechenbar, abhängig von M
Suche bisher erfolglos, M>115 GeV. Entdeckung ist primäres Ziel des LHC
9 Nov 2007 K. R. Schubert, KSG Jena, Teilchenphysik am LHC 1617. Mai 2010
Wenn nicht gefunden, müssen M(W,Z,q,ℓ) auf andere Weise erzeugt sein.
Higgs ist nicht allein
„Spontane
Symmetriebrechung“
Masse des Elektrons
9 Nov 2007 1717. Mai 2010 K. R. Schubert, KSG Jena, Teilchenphysik am LHC
Massen der Quarks und anderen geladenen Leptonen
[ von A. Straessner ]
Die großen offenen Fragen
Größte Frage: Existiert das Higgs-Boson mit 115 GeV<M<1 TeV?Weiterhin: Aus welchen Teilchen
besteht Dunkle Materie?
Astronomie kennt sie seit
M33 M33
~1925, Teilchenphysik bis
heute noch nicht. KandidatM33
ist die Supersymmetrie, die
den Teilchenzoo verdoppelt.
Und noch zwei: Woraus besteht Dunkle Energie? Kosmologie erklärt damit
seit ~1995, dass das Universum nach dem Urknall erst verzögert, dann
beschleunigt expandiert. Kandidat: Vakuumenergie, die es im Standard-
modell geben muss, die aber mit den bekannten Teilchen viel zu groß ist.
9 Nov 2007 K. R. Schubert, KSG Jena, Teilchenphysik am LHC 1817. Mai 2010
Als letzte: Ursache der Materie-Antimaterie-Asymmetrie des Universums?
Werkzeuge für die Suche nach den AntwortenBeschleuniger Detektoren ComputerBeschleuniger Detektoren Computer
E
M33 40 m
Auf Kreisbahnen statt linear:Betatron, Zyklotron, Synchrotron
B p
ATLAS~ 40 mBBe
pr0
Impuls p = 7 TeV/c, LHCp p ,Feldstärke B = 8 TeslaRingumfang 2r = 18 km
9 Nov 2007 1917. Mai 2010
7 TeV/c 7 TeV/c 14TeV
K. R. Schubert, KSG Jena, Teilchenphysik am LHC
Symmetrie und Asymmetrie
Vier Experimente: LHCb
ATLAS
ALI CE
Das unterirdischeSynchroton: LHC,CMS
9 Nov 2007 K. R. Schubert, KSG Jena, Teilchenphysik am LHC 2017. Mai 2010
Synchroton: LHC,~ 100 m tief
Geplante Kenngrößen des LHC
LargeHadronCollider=Doppelspeichersynchrotron für pp- und PbPb-Stöße,
Umfang = 26,6 km, 1232 Ablenkmagnete mit L = 15 m 18 km B-Feld,Umfang 26,6 km, 1232 Ablenkmagnete mit L 15 m 18 km B Feld,
B-Feldstärke = 8,3 Tesla, Protonen-Energie = 7 TeV + 7 TeV.
Einschuss-Energie = 0,45 TeV, Beschleunigungsfrequenz = 400 MHz.Einschuss Energie 0,45 TeV, Beschleunigungsfrequenz 400 MHz.
p in 2000 Paketen pro Ring, 1011 p pro Paket, Strahlstrom = 0,6 A,
P k t b t d 25 G i h t E i i d St hl 2 350 MJPaketabstand = 25 ns. Gespeicherte Energie in den Strahlen = 2 x 350 MJ.
9 Nov 2007 2117. Mai 2010 K. R. Schubert, KSG Jena, Teilchenphysik am LHC
ein Vergleich
9 Nov 2007 2217. Mai 2010 K. R. Schubert, KSG Jena, Teilchenphysik am LHC[ von M. Kobel ]
Geplante Kenngrößen des LHC (2)
Large Hadron Collider = Doppelspeicherring für pp- (und PbPb-)Kollisionen,
Umfang = 26,6 km, 1232 Ablenkmagnete mit L = 15 m 18 km B-Feld,Umfang 26,6 km, 1232 Ablenkmagnete mit L 15 m 18 km B Feld,
B-Feldstärke = 8,3 Tesla, Protonen-Energie = 7 TeV + 7 TeV.
Einschuss-Energie = 0,45 TeV, Beschleunigungsfrequenz = 400 MHz.Einschuss Energie 0,45 TeV, Beschleunigungsfrequenz 400 MHz.
p in 2000 Paketen pro Ring, 1011 p pro Paket, Strahlstrom = 0.6 A,
P k t b t d 25 G i h t E i i d St hl 2 350 MJPaketabstand = 25 ns. Gespeicherte Energie in den Strahlen = 2 x 350 MJ.
Magnete sind supraleitend,
mit 120 t He auf 1,9 K gekühlt.
Für 8,3 Tesla ist der Strom in den
Magneten 12 kA . Gespeicherte
Energie in den Magneten = 10 GJ.
9 Nov 2007 2317. Mai 2010 K. R. Schubert, KSG Jena, Teilchenphysik am LHC
Stromverbrauch =120 MW. Bewilligung 1994, Bau 2001-08. Kosten 3,3 G€.
Weg der Protonen von der H2-Flasche zum LHC-Ring
14 TeV7 + 7 TeV
DuoplasmatronM. v. Ardenne
~1950 Sochumi
9 Nov 2007 K. R. Schubert, KSG Jena, Teilchenphysik am LHC 2417. Mai 2010
Supraleitende Beschleunigungs-Kavitäten
9 Nov 2007 K. R. Schubert, KSG Jena, Teilchenphysik am LHC 2517. Mai 2010
Supraleitende Ablenkmagnete
Helium-
Vakuumtank
Eisenjoch
HeliumKühlleitung
Supraleiter aus
Strahlrohr
9 Nov 2007 K. R. Schubert, KSG Jena, Teilchenphysik am LHC 2617. Mai 2010
Supraleiter ausNiob - Titan
Inbetriebnahme und erster großer Unfall
Erste pp-Kollisionen mit 0,9+0,9TeV am 10.9.2008
Test mit 2,5+2,5TeV Explosion am19.9.
Loch im Vakuumtank eine supraleitendeVerbindung zwischen zwei Magneten wird normalleitend Lichtbogen, der die Hülleg ,des Heliumtanks schmilzt. 6 von 120 t Heverdampfen in < 1 sec. Druckwelle zer-stört oder verschiebt Magnete auf einige
9 Nov 2007 K. R. Schubert, KSG Jena, Teilchenphysik am LHC 2717. Mai 2010
stört oder verschiebt Magnete auf einige100 m. Reparatur benötigt ein Jahr.
14 verlorene Monate
1/8 aller Magnete wird erwärmt; 53 Magnete werden an die Oberflächegebracht, repariert und neu installiert. Viele zusätzliche Kontroll- undSchutzsysteme werden eingebaut Ab August 2009 Abkühlen des AchtelsSchutzsysteme werden eingebaut. Ab August 2009 Abkühlen des Achtels.
Ab 30.3.2010Daten-23.
N nahmebei 3,5+3 5TeV
Nov.2009
9 Nov 2007 K. R. Schubert, KSG Jena, Teilchenphysik am LHC 2817. Mai 2010
3,5TeV
Eine Detektorzwiebel zur Teilchenerfassung
CMS am LHC
M33 +n,K0
+
Spur-d k
p,+,K+e-
detektor
ElektomagnetischesKalorimeter Supraleitende
Spule
KalorimeterHadron-kalorimeter Eisenjoch
mit -Spurdetektoren
9 Nov 2007 2917. Mai 2010
mit Spurdetektoren
K. R. Schubert, KSG Jena, Teilchenphysik am LHC
Der ATLAS-Detektor
9 Nov 2007 3017. Mai 2010
Planung ab 1995, Bau wie LHC 2001-2008, Gewicht 7000t, Kosten 0,8G€.K. R. Schubert, KSG Jena, Teilchenphysik am LHC
Die ATLAS-Kollaboration
(Stand April 2008)
9 Nov 2007 3117. Mai 2010 K. R. Schubert, KSG Jena, Teilchenphysik am LHC
Computer
Erster Web-Server der Welt (1991).
WWW von Sir Timothy John Berners-Lee 1989-91 am CERN für die Alltagsarbeit von
Physikern in großen Kollaborationen entwickelt.
Erste Web-Seite: http://info.cern.ch
Computing heute im z.B. ATLAS-Experiment: Datenauswahl, -erfassung, p g p g
-speicherung, -transport, -verarbeitung. Nicht alle produzierten Daten
~1016 bytes/sec (Welt-Telefonverkehr) werden erfasst. „Trigger“ wählt aus.y ( ) gg
Erfasst und verarbeitet
werden ~1016 bytes/Jahr.y
Weltweit vererteilte Verar-
beitung über das „Grid“,
9 Nov 2007 3217. Mai 2010 K. R. Schubert, KSG Jena, Teilchenphysik am LHC
g
dem Nachfolger des Web.
Bilder vom Aufbau des ATLAS-Experiments
9 Nov 2007 3317. Mai 2010 K. R. Schubert, KSG Jena, Teilchenphysik am LHC
weitere Bilder vom Aufbau
überwiegend „Eigenbau“
9 Nov 2007 3417. Mai 2010 K. R. Schubert, KSG Jena, Teilchenphysik am LHC
überwiegend „Eigenbau
Kalibration mit kosmischen -Leptonen
~ 100 /sec/m2
9 Nov 2007 3517. Mai 2010 K. R. Schubert, KSG Jena, Teilchenphysik am LHC[ von A. Straessner ]
Erste Beobachtung des Higgs am LHC
9 Nov 2007 3617. Mai 2010 K. R. Schubert, KSG Jena, Teilchenphysik am LHC
Beobachtung des Higgs-Bosons
109/s
Im Standardmodell, das das H-Boson enthält, sind dessen Eigenschaftenbis auf die Masse alle bekannt; Erzeugungsraten N, Zerfallsanteile B …
B
109/s
N*)
106/s
Gesamtrate
10 /s
103/s160
-17Higgs-Rateist 10 Zehner
M(H)>10 /s
1/s
70G
eVist ~ 10 Zehner-
potenzen kleinerals Gesamtrated K lli i
114GeV
1/s
10-3/s
der pp-Kollision
Higgsrate
M(H), GeV
10 /s
10-6/sFNAL2009
LEP CERN2000
Higgsrate
9 Nov 2007 3717. Mai 2010 K. R. Schubert, KSG Jena, Teilchenphysik am LHC
10 /s
*) bei 1/10 der geplanten Strahlintensität
2009
E,TeV
2000
Der einfachste Kanal: H Z Z ℓ+ℓ- ℓ+ℓ-
Ein simuliertes Ereignis„Histogramm“ der gefundenen
M(Z Z ) W tM(Z1Z2) -Werte:
e+e-
+-
Diese Entdeckung könnte
Teilchenidentifizierung, Spurkrümmungschon in den ersten drei
Jahren möglich sein
9 Nov 2007 38K. R. Schubert, KSG Jena, Teilchenphysik am LHC
und -winkel M(Z1), M(Z2), M(Z1Z2)
17. Mai 2010
Der einfachste Kanal bei kleinen M(H): H
Ein simuliertes Ereignis „Histogramm“ der gefundenen
M( ) -Werte:
Das könnte etwas länger dauern.
- Identifizierung und Öffnungswinkel Wenn das Higgs-Boson mit
Standardeigenschaften existiert,wird es am LHC gefunden werden
9 Nov 2007 39K. R. Schubert, KSG Jena, Teilchenphysik am LHC17. Mai 2010
M( )
[ Bilder von W. Mader ]
wird es am LHC gefunden werden.
Was dann?
Messung aller H-Eigenschaften, Vergleich mit St.-Modell -Berechnungen
oder
„Wenn Standard - H nicht gefunden wird, muss im TeV-Energiebereich
etwas anderes Neues gefunden werden.“
H t ti ti fü di A St M d ll b ht H i ht fü diHauptmotivation für diese Aussage: St. Modell braucht H nicht nur für die
Erzeugung von M(q,ℓ ,W,Z) und Materie-Antimaterie-Asymmetrie, sondern
h B fü di R t d R kti W+W- W+W- b h lb 1 T V i dauch z.B. für die Rate der Reaktion W+W- W+W- ; oberhalb 1 TeV wird
diese ohne H größer als nach gültigen Prinzipien der Quantenphysik.
Zur Zeit am meisten diskutiert (das schließt ein, dass ein H-ähnliches
Teilchen entdeckt wird, das andere als Standardeigenschaften hat) :
9 Nov 2007 40K. R. Schubert, KSG Jena, Teilchenphysik am LHC17. Mai 2010
g )
Supersymmetrie
Falls diese Symmetrie in der Natur realisiert ist, löst sie einige fundamentale
Probleme des St. Modells. Außerdem könnte der leichteste Superpartner
9 Nov 2007 41K. R. Schubert, KSG Jena, Teilchenphysik am LHC17. Mai 2010
stabil sein, dann wäre er ein Kandidat für die Dunkle Materie der Astronomie
Suche nach Supersymmetrischen Teilchen
Falls neutral und stabil,
entkommt das leichteste
Susy-Teilchen ungesehen
dem Detektor. Erhaltung von
Energie und Impuls führt
aber zum Nachweis durch
asymmetrische Ereignisse
mit großer fehlender Energie.
9 Nov 2007 4217. Mai 2010 K. R. Schubert, KSG Jena, Teilchenphysik am LHC[ Bilder von A. Straessner ]
Asymmetrie zwischen Materie und Antimaterie
Quarks und Antiquarks verhalten sich sta-tisch und dynamisch in allen Eigenschaften
Die Erklärung im St.Modellwurde 2008 mit dem Nobel-
P i i h t Sivöllig symmetrisch mit zwei Ausnahmen:
K-Mesonen-Zerfälle B-Mesonen-Zerfälle(1964) (2001)
Preis ausgezeichnet. Sieerfordert 3 Familien und eine
im St. Modell erlaubte(1964) (2001) verschiedene Kopplung des
Higgs-Bosons an q und q.
Sie reicht nicht aus, um dieAsymmetrie im Universum
[n3 /n = 6.10-10] zu erklären[n3q/n 6 10 ] zu erklären.
Am LHC sucht das Experiment LHCb deshalb nach NichtLHCb deshalb nach Nicht-Standard-Asymmetrien in
seltenen ZerfällenB M
9 Nov 2007 4317. Mai 2010 K. R. Schubert, KSG Jena, Teilchenphysik am LHC
von B-Mesonen.
Schwarze Löcher
verschiebe ich, falls Interesse besteht, auf die Diskussion;
und über die bei jedem neuen Schritt in einen höheren Energiebereich
vorhandene Hoffnung, etwas völlig Unerwartetes zu entdecken, lässtvorhandene Hoffnung, etwas völlig Unerwartetes zu entdecken, lässt
sich vorher nicht viel sagen.
Detektorexperten müssten an dieser Stelle demonstrieren, dass ihr
Detektor-, Trigger- und Datenverarbeitungssystem weit offen ist für
die Entdeckung völlig neuer Phänomene.
Eine letzte Frage: Bleiben Quarks und Leptonen „Punkte“
oder werden wir ihre innere Struktur entdecken?
Gilt zum 4. Mal: Symmetrie innere Struktur + Bindungskraft ?
9 Nov 2007 4417. Mai 2010 K. R. Schubert, KSG Jena, Teilchenphysik am LHC
Zusammenfassung
Auf der Suche nach den klein-sten Strukturen der Materie ist
die Physik mit Hilfe von Beschleu-die Physik mit Hilfe von Beschleu-nigern bis zum „Standardmodell
der Teilchenphysik“ vorgestoßen. (Die Dekade 1964 74 war dabei eine(Die Dekade 1964-74 war dabei eine
eine der fruchtbarsten der Physik.) Das Modell beschreibt erfolgreich
alle Beobachtungen im Labor, versagt aber zweimal bei Anwen-
dungen auf die Kosmologie (Materiedominanz im Universum + Antiteilchen
und Dunkle Materie). Das Higgs-Boson H, seit 1964 notwen-diger Bestandteil des Modells, ist noch unbeobachtet. Seine
Masse M muss zwischen 115 GeV und 1TeV liegen. Da außer gM alles von H bekannt ist, wurde der Beschleuniger LHC so
konzipiert, dass H gefunden werden muss. Falls nicht, ist das Modell falsch, an seine Stelle muss eine bessere Theorie treten LHC wird dann (sicher?)
9 Nov 2007 4517. Mai 2010 K. R. Schubert, KSG Jena, Teilchenphysik am LHC
an seine Stelle muss eine bessere Theorie treten. LHC wird dann (sicher?)durch andere Entdeckungen den Weg weisen, z.B.durch Supersymmetrie.
Reserve
9 Nov 2007 4617. Mai 2010 K. R. Schubert, KSG Jena, Teilchenphysik am LHC
Historie
9 Nov 2007 4717. Mai 2010 K. R. Schubert, KSG Jena, Teilchenphysik am LHC
Veranschaulichung des Higgs-Mechanismus
9 Nov 2007 4817. Mai 2010 K. R. Schubert, KSG Jena, Teilchenphysik am LHC[ von D. Miller, London]
Standardmodell der Kosmologie
9 Nov 2007 4917. Mai 2010 K. R. Schubert, KSG Jena, Teilchenphysik am LHC