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217 6397 218 Zur Instabilitat des Universums. 11. Von E. MiZkutut. Rom. Monatc ____ Ianuarius Februarius Schalt-Mon. Martius Aprilis Maius Iunius Quintilis Sextilis September October November December Ianuarius Februarius Schalt-Mon. Martius Aprilis Maius Iunius Quintilis Sextilis September 0 c t o b er November December An friiherer Stellel) wurde vermutet, daB das einfachste spharische Weltmodell keine Expansion besitzen kann. Es 1aBt sich mit Riicltsicht auf physikalisch sinnvolle Losungen der Feldgleichungen in Strenge zeigen, daD fur die MaBbestimmung ds2=gll dx12 +gZ2 (d82+sin28 dcy2) -gplc2 dt2 (I) im Falle zeitlich unveranderlicher Lichtgeschwindigkeit 59 Ma! 7 Juni 7 Juli 6 Aug. 6 Sept. 4 59Okt. 3 Nov. 3 Dez. 2 705 Dez. 13 49 Jan. 10 Febr.10 49 Marz 10 April 10 Mai 9 Juni 9 Juli 8 49 Aug. 6 Sept. 4 Okt. 5 ~ONOV. I4 - auch _- at 58April27 Mai 28 Juni 26 Juli 27 Aug. 25 58Sept. 23 Okt. 24 Nov. 22 706 49N0v. 3 Dez. 2 Dez. 30 48 Jan. 30 48 Febr.28 Mar2 3 I April29 Mai 30 Juni 28 48 Juli 27 Aug. 27 Sept. 25 - sein mu& unabhangig davon, ob TI4=0 ist oder nicht. Dabei ist T2,=TZ4=o. Wollte man trotzdem die. beobachtete Expansion er- klaren, so hieDe dies zunachst ag,/atfo zu wahlen. Dann wiirde z. B. die Manbestimmung mit x1 =x; g,, =R2; R =R(t); g,, =R2 sin2x; g,, = P2/R2; P=const. R = Kriimmungshalb- messer des Universums, h=const. eine strenge Losung der Feldgleichungen, wobei P2 R2 8.n c KpP2=32 +3 --XP2; K=-. Ti4=0; i=r, 2,3. C2 c4 ' p =Strahlungsdruck, p = Energiedichte. Dann fiihrt die nahe- liegende Transformation R dr = P dt mit R = dR/dr, die eben- falls physikalisch nichts bedeuten sollte, auf ,2 R2 (3) also auf die I;riedmanschen Gleichungen (mit p = 0). Da jetzt aber ag4,/&= o ist, was, wie eingangs erwahnt, agl1/& = o zur Folge hat, so ist R=o, d. h. das Weltmodell ist stabil, eine alleinige Transformation der Zeitveranderlichen als solche liefert physikalisch nichts Neues, wie man es verlangen muB. Und das gilt auch fur allgemeine Komponenten gii; i= I, 2,4. Dabei bleibt an sich offen, ob ag,,/at=o sein muD, d e k es ist gleich Null fur Tk4 = 0. Das Weseiitliche, das hierin zum Ausdruck kommt, ist offenbar der Umstand, daB die Bedingung agll/at=o fur ag&t = o der physikalischen Bedeutungslosigkeit von Trans- formationen der Zeitveranderlichen in der Weise aquivalent ist, daD sie Expansion bzw. Kontraktion ausschlieBt. 0 Berlin, 1938 Sept. 12. E. MzZkutat. l) AN266.44 (1938). Verbesserte Tafel 5 zu ))Tafeln zur technischen Chronologie(( in AN 6250. 5. Romische Zeitrechnung von 64 bis 46 v. Chr. v.C. Varrc ____ 69 1 64 Dez. 14 63 Jan. 12 Febr. 4 Marz 4 April 4 63 Mai 3 Juni 3 Juli 2 Aug. 2 3' 63 Sept. 29 Okt. -30 Nov. 28 701 54Dez. 2 31 53 Jan. 28 Febr. 28 53 Mar228 April 28 Mai 27 Juni 27 Juli 26 Sept. 24 Okt. 23 -- - 53 Aug. 24 v.C. Varro 692 63 Dez. 27 62 Jan. 25 Febr. 22 Marz 25 62 April 23 Mai 24 Juni 22 Juli 23 Aug. 21 62Sept. 19 Okt. 20 Nov. 18 702 53 Nov. 21 Dez. 20 52 Jan. 12 Febr. 9 Marz 12 52 April 10 Mai 11 Juni 9 Juli 10 Aug. 8 52Sept. 6 Nov. 5 - Okt. 7 v.C. Varro 693 62 Dez. 17 61 Jan. 15 Febr. 6 Marz 5 April 5 61 Mai 4 Juni 4 Aug.. 3 Sept. I 61 Sept. 30 Okt. 31 Nov. 29 703 52 Dez. 4 51 Jan. 2 Jan. 30 Marz 2 51 Mar231 Mai I 30 Juni 30 Juli 29 51 Aug. 27 Sept. 27 Okt. 26 Juli 3 - v.C. Varro 694 61 Dez. 28 60 Jan. 26 Febr. 23 Marz 26 60 April 24 Mai 25 Juni 23 Juli 24 Aug. 22 60 Sept. 20 Okt. 21 Nov. 19 704 51 Nov. 24 Dez. 23 SoJan. 20 Febr. 20 so Marz 21 April 2 I Mai 20 Juni 20 Juli 19 50Aug. 17 Sept. 17 Okt. 16 - - I Die Kalender des I. Jahres Casars fallen auf den 2. Januar jul. 45 v. Chr. v.C. Varro 697 58 Dez. 21 57 Jan. I9 Febr. I 6 Marz 18 57 April 16 Mai 17 Juni 15 Juli 16 Aug. 14 57Sept. 12 Okt. 13 Nov. 11 707 48Okt. 24 Nov. 22 Dez. 20 47 Jan. 20 47 Febr. 18 Marz 2 I April 19 Mai 20 Juni 18 47 Juli 17 Aug. 17 Sept. 15 - - v.C. Varro 698 57 Dez. 10 56 Jan. 8 Febr. 5 Mar, 8 - v.C. Varro 699 56 Nov. 30 Dez. 29 55 Jan. 26 Febr. 26 - 56 April 6 55 Mar227 Mai 7 1 April27 Juni 5 , Mai 26 Juli 6 Juni 26 Aug. 4 Juli 25 56Sept. 2 i 55 Aug. 23 Okt. 3 Sept. 23 Nov. I 1 Okt. 22 (Ram. Monate) Ianuarius Februarius Schalt-Mon. Martius Aprilis Maius Iunius Quintilis Sextilis September Oktober November Schalt-Mon. a b Dezember I -- v.C. Varrc 700 55 Nov. 20 Dez. 19 54 Jan. 10 Febr. 7 Marz 10 54 April 8 Mai 9 Juni 7 Juli 8 Aug. 6 Okt. 5 Nov. 3 708 47 Okt. 14 Nov. 12 Dez. 5 46 Jan. 2 Febr. 2 46 Marz 3 April 3 Mai 3 Juni 2 Juli I 46 Juli 30 Aug. 30 Sept. 28 Nov. I Dez. 4 -- 45 Jan. I! 54Sept. 4 Wernigerode, 1938 Sept. .26. P. V. Neugebauer.

Verbesserte Tafel 5 zu »Tafeln zur technischen Chronologie« in AN 6250

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Zur Instabilitat des Universums. 11. Von E. MiZkutut.

Rom. Monatc ____

Ianuarius Februarius Schalt-Mon. Martius Aprilis

Maius Iunius Quintilis Sextilis September

October November December

Ianuarius Februarius Schalt-Mon. Martius Aprilis

Maius Iunius Quintilis Sextilis September

0 c t o b e r November December

An friiherer Stellel) wurde vermutet, daB das einfachste spharische Weltmodell keine Expansion besitzen kann.

Es 1aBt sich mit Riicltsicht auf physikalisch sinnvolle Losungen der Feldgleichungen in Strenge zeigen, daD fur die MaBbestimmung

ds2=gll dx12 +gZ2 (d82 +sin28 dcy2) -gplc2 dt2 (I) im Falle zeitlich unveranderlicher Lichtgeschwindigkeit

59 Ma! 7 Juni 7 Juli 6 Aug. 6 Sept. 4

59Okt. 3 Nov. 3 Dez. 2

705

Dez. 13

49 Jan. 10 Febr.10

49 Marz 10 April 10 Mai 9 Juni 9 Juli 8

49 Aug. 6 Sept. 4 Okt. 5

~ O N O V . I4

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auch _- at

58April27 Mai 28 Juni 26 Juli 27 Aug. 25

58Sept. 23 Okt. 24 Nov. 22

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Dez. 30 48 Jan. 30

48 Febr.28 Mar2 3 I April29 Mai 30 Juni 28

48 Juli 27 Aug. 27 Sept. 25

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sein mu& unabhangig davon, ob TI4=0 ist oder nicht. Dabei ist T2,=TZ4=o.

Wollte man trotzdem die. beobachtete Expansion er- klaren, so hieDe dies zunachst ag,/atfo zu wahlen. Dann wiirde z. B. die Manbestimmung mit x1 =x; g,, =R2; R =R(t); g,, =R2 sin2x; g,, = P2/R2; P=const. R = Kriimmungshalb- messer des Universums, h=const. eine strenge Losung der Feldgleichungen, wobei

P2 R2 8.n c K p P 2 = 3 2 + 3 --XP2; K=-. Ti4=0; i = r , 2,3.

C2 c4 '

p =Strahlungsdruck, p = Energiedichte. Dann fiihrt die nahe- liegende Transformation R d r = P dt mit R = dR/dr, die eben- falls physikalisch nichts bedeuten sollte, auf

,2 R2 (3)

also auf die I;riedmanschen Gleichungen (mit p = 0). Da jetzt aber ag4,/&= o ist, was, wie eingangs erwahnt, agl1/& = o zur Folge hat, so ist R=o, d. h. das Weltmodell ist stabil, eine alleinige Transformation der Zeitveranderlichen als solche liefert physikalisch nichts Neues, wie man es verlangen muB. Und das gilt auch fur allgemeine Komponenten gii; i= I , 2,4 . Dabei bleibt an sich offen, ob ag,,/at=o sein muD, d e k es ist gleich Null fur T k 4 = 0.

Das Weseiitliche, das hierin zum Ausdruck kommt, ist offenbar der Umstand, daB die Bedingung agll/at=o fur ag&t = o der physikalischen Bedeutungslosigkeit von Trans- formationen der Zeitveranderlichen in der Weise aquivalent ist, daD sie Expansion bzw. Kontraktion ausschlieBt.

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Berlin, 1938 Sept. 12. E. MzZkutat.

l) AN266.44 (1938).

Verbesserte Tafel 5 zu ))Tafeln zur technischen Chronologie(( in AN 6250. 5. Romische Zeitrechnung von 64 bis 46 v. Chr.

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I Die Kalender des I. Jahres Casars fallen auf den 2. Januar jul. 45 v. Chr.

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(Ram. Monate) Ianuarius Februarius Schalt- Mon. Martius Aprilis

Maius Iunius Quintilis Sextilis September

Oktober November Schalt-Mon. a

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Wernigerode, 1938 Sept. .26. P. V. Neugebauer.