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Perspektiven der experimentellenHochenergiephysik - Teil 1
142.083
Claudia-Elisabeth Wulz
Institut für Hochenergiephysik derÖsterreichischen Akademie der Wissenschaften
c/o CERN/PH, CH-1211 Genf 23
Tel. 0041 22 767 6592, GSM: 0041 76 487 0919E-mail: Claudia.Wulz@cern.ch
http: //home.cern.ch/~wulz
Nov. 2007
http://wulz.home.cern.ch/wulz/Vorlesung/Vorlesung1_nov2007.pdf
LiteraturTheorie:T. Morii, C.S. Lim, S.N. Mukherjee: The Physics of the Standard Model and Beyond, World Scientific Publishing Co. (2004)W. Majerotto (ed. S. Kraml, erhältlich bei H. Eberl am Institut): Skriptum “Einführung in die Modelle der Elementarteilchenphysik (Wintersemester / Sommersemester)”M. Treichel: Teilchenphysik und Kosmologie, Springer-Verlag (2000)D. Griffiths: Einführung in die Elementarteilchenphysik, Akademieverlag (1996)
Allgemein: B.R. Martin, G. Shaw: Particle Physics, J. Wiley and Sons (2nd ed. 1997) D. H. Perkins: Introduction to High Energy Physics, Cambridge U. Press (4th edition, 2000)
Detektoren:W. R. Leo: Techniques for Nuclear and Particle Physics Experiments,Springer-Verlag (2nd ed. 1994)Ch. Joram: Particle Detectors, http://joram.web.cern.ch/Joram/lectures.htm
WebseitenEinführungen in die Teilchenphysik:
http://www.cpepweb.org/particles.htmlhttp://particleadventure.org/particleadventure/index.htmlhttp://hepwww.rl.ac.uk/Pub/Phil/ppintro/ppintro.htmlhttp://www2.slac.stanford.edu/vvc/Default.htmhttp://www.teilchen.at
Für Physiker/Studenten:
http://humanresources.web.cern.ch/HumanResources/external/training/ACAD/acad0.asphttp://pdg.lbl.gov/
Hochenergiephysik=
Elementarteilchenphysik
•
•
• Frage nach dem Aufbau und Zusammenhalt der Materie• Lehre von Teilchen und ihren Wechselwirkungen
HochenergiephysikMan benötigt umso höhere Energien, je kleiner die zu erforschenden Dimensionen sind.
l 1/GeV 0.2 . 10-15 m1/4 der Ausdehnung des Protons
Wichtige Einheiten und Größen
h_
p l ≥ , E t ≥Heisenberg'sche Unschärferelation
h_
h_
h_
… Planck’sches Wirkungsquantum = h/2 = 6.6 . 10-22 MeVs
1 eV = 1.6 . 10-19 Ws … EnergieeinheitMasse des Protons: 938 MeV/c2 = 1.67 . 10-27 kg, Masse des Elektrons: 0.511 MeV/c2 = 9 . 10-31 kg
Anmerkung: c bzw. werden oft 1 gesetzt (“natürliche Einheiten”), so daß MeV bzw. GeV Energie, Impuls oder Masse darstellen können.
h_
Die fundamentalen KräfteDie fundamentalen Kräfte
KRAFT REICHWEITE VERMITTLER
Stark
Schwach
Elektromagnetisch
Gravitationell
Gluon
Photon
W, Z
Graviton
10-15 m
10-18 m
Die schwache WechselwirkungDie schwache Wechselwirkung
Sie tritt z.B. beim radioaktiven -Zerfall (z.B. 3H 3He) auf:
n → +p e-+νeTeilchen ohne starke Wechselwirkung heißen LEPTONENLEPTONEN (z.B. Elektron, Müon, Neutrino). Die schwache Wechselwirkung wird durch die INTERMEDIÄREN VEKTORBOSONENINTERMEDIÄREN VEKTORBOSONEN (W±, Z) vermittelt. Diese sind fast 100 mal so schwer wie das Proton und wurden 1983/1984 an den Experimenten UA1 und UA2 des CERN SppS-Colliders entdeckt. Carlo Rubbia und Simon van der Meer bekamen für ihre entscheidenden Beiträge den Nobelpreis.
1 2
“…for their decisive contributions to the large project which led to the discovery of the field particles W and Z, communicators of weak interaction”
Nobelpreis 1984Nobelpreis 1984
C. Rubbia S. van der Meer
Die starke Wechselwirkung
Sie hält Atomkerne zusammen.
Teilchen, die eine starke Wechselwirkung besitzen, heißen HADRONEN. Sie sind aufgebaut aus QUARKS.
Die starke Wechselwirkung kommt durch den Austausch von Teilchen zwischen den Quarks zustande. Diese heißen GLUONEN.
Weder Gluonen noch Quarks existieren jedoch als freie Teilchen (“CONFINEMENT”).
Die starke Wechselwirkung
Gluonen und Quarks tragen Farbladung (“COLOR”) QUANTENCHROMODYNAMIK
Sichtbare Teilchen sind jedoch farbneutral.
u d Proton
u
d u d u u d u dd
+ Neutron
d
Yukawa - Theorie
Protonen und Neutronen in Kernen werden durch Feld angezogen. Das Feldquantum muß die Eigenschaften der starken Wechselwirkung repräsentieren, also u.a. relativ schwer aufgrund der kurzen Reichweite der Kernkraft sein. Yukawa postulierte, daß seine Masse bei ca. 300 me liegen sollte. Es wurde MesonMeson genannt (zwischen me und mp). Teilchen mit kompatibel scheinenden Eigenschaften wurden tatsächlich in der kosmischen Strahlung gefunden. Jedoch stellten sich dann Diskrepanzen bei Massen- und Lebensdauermessungen sowie eine nur schwache WW mit Atomkernen heraus. Was gefunden wurde, waren Müonen.
+ + + ν
Lattes, Powell, Occhialini, Muirhead (1947)Pic du Midi - Observatorium
Marshak, Bethe: Müonen könnten Zerfallsprodukte von schwereren Teilchen sein, die ihrerseits Yukawas Mesonen sein könnten.
Tatsächlich wurden die -Mesonen (Pionen) mit Yukawas Feldquanten identifiziert. Ihre Zerfallsprodukte, die Müonen, haben nichts mit der starken Wechselwirkung zu tun. Sie zerfallen meist vor Erreichen der Erdoberfläche in Elektronen und zwei Neutrinos (da e-Energie nicht konstant ist - 3-Körperzerfall):
+ ++ν+ν- -+ν+ν
--
600 m
e
1947 sah es so aus, als ob die größten Probleme der Elementarteilchenphysik mehr oder weniger verstanden wären, bis auf die Rolle des Müons (I. Rabi: “Who ordered that?”). Es kam jedoch die Entdeckung der “Strange Particles” …
K+
+
3 cm Blei}Geladenes V- Ereignis:
K+ + + ν
Rochester, Butler:K0 K+ K+ νetc.Anderson et al.:
Die “Strange Particles” waren insoferne seltsam, als sie in großer Zahl erzeugt werden (Zeitskala typisch 10-23 s), aber relativ langsam zerfallen (Zeitskala 10-10 s). Das bedeutet, daß Produktions- und Zerfalls-mechanismen verschieden sind.
Strange Particles werden durch starke Wechselwirkung erzeugt, sie Strange Particles werden durch starke Wechselwirkung erzeugt, sie zerfallen aber durch schwache WW.zerfallen aber durch schwache WW.
Gell-Mann und Nijishima schrieben jedem Teilchen eine Eigenschaft namens “Strangeness”“Strangeness” zu, die in der starken WW erhalten bleibt, in der schwachen aber verletzt ist. Deshalb werden Strange Particles nur paarweise erzeugt, wie z.B. + + K + Beim Zerfall wird Strangeness verletzt, wie z.B. p + .
Willis Lamb in seiner Nobelpreisrede 1955:
Als 1901 zum ersten Mal die Nobelpreise verliehen wurden, wußten die Physiker nur von zwei Objekten, die jetzt “Elementarteilchen” genannt werden: dem Elektron und dem Proton. Eine Flut von anderen “elementaren Teilchen” kam nach 1930 zutage - Neutron, Neutrino, - Meson, -Meson, schwerere Mesonen und verschiedene Hyperonen. Ich hörte, wie jemand sagte, daß ein Entdecker eines neuen Elementarteilchens normalerweise mit einem Nobelpreis belohnt wurde, nun aber mit einer Geldstrafe von 10000 $ belegt werden sollte.
Ähnliches sagte Enrico Fermi im Zusammenhang mit der Hadronspektroskopie, die sich mit dem im folgenden vorgestellten Quarkmodell ergab:
Junger Mann, wenn ich mir die Namen aller dieser Teilchen merken könnte, wäre ich Botaniker geworden.
Das Quarkmodell
Elementare Bausteine der Materie:
Quarks in 3 "Flavors"
1964: Gell-Mann, Zweig
Das Quarkmodell
s = 1
Q = -2/3 Q = 1/3
s
s =0u d
Antiquarks
Q = -1/3
d u
Q = 2/3
s =0
s = -1 s
Quarks
Mesonen, Baryonen
Q
QQ Jedes Baryon besteht aus 3 Quarks.
Q
QJedes Meson besteht aus 1 Quark und 1 Antiquark.
Der achtfache Weg
MesonenoktettMesonenoktett
- -
(ud)
(sd)
(uu-dd)/√2(uu+dd-2ss)/√6’(uu+dd+ss)/√3
’: 3 3 = 1 8
- -- -
-
-
---
K0 (ds) K+ (us)
(du)
(uu,dd,ss)
(su)
- -
- -
- - -
-
Gell-Mann,Ne’eman (1961)
Der achtfache Weg
n (udd) p (uud)
(dds) (uus) (uds)
(uds)
(dss) (uss)
BaryonenoktettBaryonenoktett
hat gleichen Quarkgehalt wie Proton, aber verschiedenes Energieniveau, analog H-Atom in verschiedenen Anregungs-zuständen.
Der achtfache Weg
BaryonendekuplettBaryonendekuplett
(ddd) (udd) (uud) (uuu)
(dds)
(dss)
(sss)
(uss)
(uus) (uds)
Quarks: Spin 1/2!Pauli-Prinzip-> COLOR(O.W. Greenberg)
Das Omega-Minus
Brookhaven, 1964
Das Standardmodell
Glashow, Salam, Weinberg (1978)3 Familien (Generationen) von Quarks und Leptonen:
eνe
( ) ν
( ) ν
( ) + Antiteilchen 12 Leptonen
ud( ) c
s( ) tb( )[ + Antiteilchen ] x 3 Farben 36 Quarks
4 Vermittlerteilchen der elektroschwachen Wechselwirkung:3 I.V.B. (W±, Z) + 1 Photon ()
8 Vermittlerteilchen der starken Wechselwirkung:8 Gluonen (g)
Das Standardmodell
Alle existierenden Daten (außer Neutrinomassen) werden sehr gut durch das Standardmodell beschrieben. Jedoch ist die Frage der Teilchenmassen ungeklärt! Im Standardmodell existiert ein Teilchen, das zum Mechanismus gehört, durch den Teilchen (außer Neutrinos) Massen erhalten - das Higgs-Boson.
Bau des Large Hadron Colliders (LHC) ist notwendig! Strahlenergie: 2 x 7 TeV p-p
Entdeckung könnte noch am Tevatron gemacht werden, jedoch vermutlich marginal. Am LEP wurden zwar kompatible Ereignisse gefunden, jedoch Signifikanz war nicht hoch genug. Im Rahmen der Supersymmetrie könnte es auch mehrere Higgse sowie supersymmetrische Partner der bekannten Teilchen geben (Squarks, Sleptonen, Gluinos etc.).
Quellen hochenergetischer Teilchen1950: Einzige Quelle hochenergetischer Teilchen war die Höhenstrahlung (kosmische Strahlung) Entdeckung von Positronen und Pionen. Heute: fast ausschließlich Teilchenbeschleuniger in Verwendung. Vorteil: nur 1 Projektil mit bekannter, wählbarer Energie.Fixed-Target-Experiment: stationäres Target
Collider-Experiment: gegenläufige Teilchenstrahlen
In beiden Fällen werden erzeugte Teilchen durch ihre Wechselwirkung mit Materie nachgewiesen Detektoren
LinearbeschleunigerSpeicherring
Elektromagnetische Kräfte werden benützt, um stabile, geladene Teilchen zu beschleunigen. Es wird eine Quelle benötigt, z.B. Glühkathode (erhitzter Draht) oder Ionenquelle.
- Linearbeschleuniger (LINACs)- Zirkularbeschleuniger (Zyklotrone, Synchrotrone)
Synchrotrone:Ab 1 GeV Energie. “Kreisbahn” durch Anordnung von Dipolmagneten (Ablenkmagneten), Beschleunigung durch Hochfrequenz-kavitäten. Zur Strahlfokussierung werden Quadrupol- bzw. Sextupolmagneten (Fokussiermagneten) verwendet.
Teilchenbeschleuniger
Prinzip der Beschleunigung
Elektromagnetische Welle von oben gesehenrot +, blau -
Elektromagnetische Welle bewegt sich fort und nimmt Teilchen mit
Elektromagnetische Welle
Positiv geladene Teilchen in der Nähe des Maximums der Welle erfahren die größte Kraft nach vorne; die in der Nähe des Umkehrpunktes die kleinste. Als Folge davon tendieren die Teilchen dazu, sich zusammen mit der Welle fortzubewegen - Stabilität der Umlaufbahn (“Orbit”).
RF in Phase mit Teilchen.
Schema eines Synchrotrons
Super-Proton-Synchrotron des CERN
Sextupolmagnet (LEP/CERN)
Quadrupolmagnet (HERA/DESY)
LHC-Teststandmit Dipolen
Hochfrequenzresonator(TESLA-Prototyp)
Querschnitt eines LHC-Doppeldipols
Schwerpunktsenergie - Laborenergie
Schwerpunktssystem (Centre of Mass Frame):p = pi = 0 ECM = Wc2
W2c4 = E2 - p2c2
W … invariante Masse einer Menge von TeilchenE, p … Gesamtenergie und -impuls
z. B. Teilchenstrahl aus Teilchen mit Masse mS, der auf ein Target mit Masse mT trifft und den Impuls pL hat. Das Target ist in Ruhe, somit ist pT = 0.Teilchenenergien im Laborsystem:
EL = √mS2
c4 + pL2
c2 ET = mT c2
W2 c4 = (EL + mT c2 )2 - pL
2 c2 = mS
2 c4 + mT
2 c4 + 2 mT c2 EL
ECM = √mS2
c4 + mT2
c4 + 2 mT c2 EL
Fixed-Target-Beschleuniger und Collider
Fixed -Target-Beschleuniger Speicherring
ECM = √mS2
c4 + mT2
c4 + 2mT2
c2 EL ECM = 2 EL
ECM ~ √ EL
viele Teilchen nur stabile, geladenehohe Luminosität Teilchen,
niedrigere LuminositätECM … Schwerpunktsenergie, EL … Laborenergie
pCM = 0 … Schwerpunktsimpuls,mS … Masse des Strahlteilchens, mT … Masse des Targetteilchens
Fixed Target: Teil der Energie muß als kinetische Energie der Endzustandsteilchen erscheinen und steht somit nicht für Teilchenproduktion zur Verfügung.
Beschleunigung und Speicherung für gleiche Teilchen mit entgegengesetzter Ladung in ein und demselben Magnetring (Speicherringe).
Beschleunigung bis zur Maximalenergie, Extraktion auf ein stationäres Target (fest oder flüssig).Primärstrahlen: stabile geladene Teilchen (z.B. p, e±)Sekundärstrahlen: neutrale oder instabile Teilchen (z.B. , , ν).
Collider
Fixed-Target-Beschleuniger
Erzeugung von Sekundärstrahlen
Zur Beschleunigung eignen sich nur stabile, geladene Teilchen. Jedoch braucht man auch neutrale (z.B. ) oder instabile Teilchen (z.B. ±). Diese können erzeugt werden, indem man einen Primärstrahl auf ein Metalltarget lenkt. Bei den Reaktionen mit den Kernen des Targets werden neue Teilchen erzeugt, die dann analysiert werden können.
Beispiel 1: +-Strahl
+
+p
X
Y
+
Kollimator
elektrostat.u. magnet.
Felder
monoenergetischer Strahl
schweresTarget
Erzeugung von Sekundärstrahlen
Beispiel 2: ν-Strahl
+ ν
+ sowie noch nicht zerfallene ± werden in einem langen Absorber absorbiert. Die Neutrinoimpulse hängen von den ursprünglichen Pionimpulsen ab. Es ist jedoch keine weitere Impulsselektion möglich!
± νlanges
Vakuumrohr Absorber
KEK, Japan p 12SLAC, Stanford, Cal. e- 25PS, CERN, Genf p 28AGS, Brookhaven, NY p 32Serpukhov, Rußland p 76SPS, CERN, Genf p 450Tevatron, Fermilab, Ill. p 1000
Fixed-Target-Maschine Teilchenart Strahlenergie/GeV
CESR, Cornell, NY e+(6) e-(6)PEP, Stanford, Cal. e+(15) e-(15)TRISTAN, Japan e+(32) e-(32)SLC, Stanford, Cal. e+(50) e-(50)LEP, CERN, Genf e+(60) e-(60)SppS, CERN, Genf p(450) p(450)Tevatron II, Fermilab, Ill. p(1000) p(1000)HERA, Hamburg (bis 2007) e-(30) p(820)LEP-200, CERN, Genf (bis 2000) e+(100) e-(100)LHC (2008), CERN, Genf p(7000) p(7000)
Collider Teilchenart(Strahlenergien/GeV)
p/e - Teilchenbeschleuniger
Synchrotronstrahlung
Synchrotronstrahlung pro Umlauf:
43εο
Ε= q2 β3 γ4
ρ
Für ≈ 1 (v ≈ c) mit E = mc2 ist E ~ 1/m4 hoher Energieverlust für Elektronen (bei gleichem Impuls 1013 mal so hoch wie für Protonen!), deshalb haben in der Praxis konventionelle Elektronenbeschleuniger maximal ca. 100 GeV pro Strahl.
= v/c, = (1-2)-1/2
… Krümmungsradius der Umlaufbahnq … Ladung des umlaufenden Teilchens
ε0 = 8.85 pF/m
Teilchenbeschleuniger
Impuls eines geladenen Teilchens im Magnetfeld:
Konventionelle Elektromagneten: Bmax ≈ 1.5 TSupraleitende Magneten: Bmax ≈ 10 TAus obiger Formel wird ersichtlich, warum große Radien für große Strahlimpulse erforderlich sind. Die Synchrotron-strahlung spielt ebenfalls eine Rolle. Während der Beschleunigung muß das Magnetfeld synchron mit dem Impuls erhöht werden, da Umlaufbahn konstant bleiben soll.
p … Impuls in GeV/c … Krümmungsradius in Metern
B … Magnetische Flußdichte in Tesla
p = 0.3 B
Luminosität
L … Luminosität in cm-2 s-1 , R … Kollisionsrate in s-1
… Strahl-Strahl-Wirkungsquerschnitt in cm2
R = L
Beispiel Teilchen-Antiteilchen-Speicherring (pp, e+e-):
1 Vakuumröhre bei gleichem magnetischem Führungsfeld.N … Anzahl der Teilchen pro Paket (“bunch”)Bei je 1 Paket gibt es 2 Kollisionspunkte. In jedem Kollisionspunkt (“Interaction Region”) treten Zusammenstöße mit der Frequenz f ≈ c/u auf, wobei u der Umfang des Speicherringes ist.
Dann ist die Luminosität in einem Kollisionspunkt durch folgende Formel gegeben:
nbunch … Anzahl der Pakete, N± … Anzahl der Teilchen pro Paket A … Strahlfläche bei kompletter Überlappung
L A Fokussiermagneten (Quadrupole) “low region” ( ~ Strahlenvelope).Teilchenoszillationen in vertikaler und horizontaler Richtung zur idealen Bahn: Betatronschwingungen. Longitudinale Schwingungen relativ zur Bewegung eines idealen Teilchens (phasengleich zum Hochfrequenzfeld):Synchrotronschwingungen.
L = f nbunch
N+N-
A
Luminosität
Beschleuniger Teilchen L/cm-2s-1
SLC (Stanford) e+ e- 0.35x1030
LEP (CERN) e+ e- 2x1031
HERA (DESY) e- p 1.6x1031
SppS (CERN) p p 6x1030
Tevatron (Fermilab) p p 2x1032 *)
KEKB (Tsukuba) e+ e- 1x1034
PEP II (Stanford) e+ e- 3x1033
LHC (CERN) p p 1x1034
*) mit Main Injector, ohne 2x1031
1033 “TeV33”
Typische Luminositäten für Collider
Beschleunigerkomplex des CERN
LHC/LEP
SPS
Tevatron
Main Injector
Beschleunigerkomplex des Fermilab
Beschleunigerkomplex des Fermilab
Tevatron
Main Injector
Beschleunigerkomplex des SLAC
Beschleunigerkomplex des SLAC
Beschleunigerkomplex des KEK
Teilchennachweis
Erzeugte Teilchen werden nachgewiesen durch:
Wechselwirkung mit dem Detektormaterial (Atomkern) Starke Wechselwirkung für Hadronen Schwache Wechselwirkung für Neutrinos Erzeugung neuer Teilchen bei genügend
großer Energie Ionisierung von Atomen (geladene Teilchen) Abgabe von elektromagnetischer Strahlung (geladene Teilchen) -> e+e-
Wechselwirkung mit Atomkernen
Kurze Reichweiten. Für Hadronen gilt, daß die starke Wechselwirkung gleich wichtig für geladene und neutrale Teilchen ist.z.B. Wechselwirkung mit einfachstem Kern, dem Proton:
Elastische Streuung:z.B. - + p -> - + p
Inelastische Streuung:z.B. - + p -> + + - + 0 + n- + p -> K0 +
Wechselwirkung mit Atomkernen
Totaler Wirkungsquerschnitt
tot = el + inel
tot = el + q + inel (für größere Kerne)
inel … groß bei hohen Energien; Summe über alle möglichen inelastischen
Prozesse, die durch die Erhaltungssätze erlaubt sind.
tot ≈ (10…50) mb für p oder n, höher für Kerne
(1 mb = 1 millibarn = 10-27 cm2)
q … Wirkungsquerschnitt für quasielastische Streuung
(elastische Streuung an Nukleonen)Rückstoß -> Kernabstoßung -> Anregung bzw. Spaltung
tot und el für - + p
tot = (10 … 50) mb für andere einfallende Hadronen tot ≈ r 2 ≈ 30 mb für r ≈ 10-15 m
p (GeV/c)
(m
b)
tot
el
10110-1 102 103
10
100
tot liegt in derselben Größenordnung wie der geometrische Wirkungsquerschnitt.
Er variiert nur langsam mit p für Impulse über ca. 3 GeV/c.
Wechselwirkung mit Atomkernen
KollisionslängeWahrscheinlichkeit (Pc) für eine Hadron-Kern-Wechselwirkung in dünner Schicht mit Dicke dx.Pc = n tot dx (n = NA/A … Kerne pro Einheitsvolumen)A … Molmasse (g/mol), … Dichte (g/cm3),NA … Avogadrozahl (6.022 . 1023 / mol)
Mittlere freie Weglänge (“Kollisionslänge”): lc = 1/n tot
Absorptionslänge (“Interaktionslänge”)
a (la ) = 1/n inel
Kollisions- und Absorptionslängen werden auch oft in g/cm2 angegeben:
lc’ = A/NA tot = lc, la’ = A/NA inel = laz.B. für Neutronen auf Pb: lc = 10.2 cm, la = 17.1 cm; lc’ = 116.2 g/cm2, la’ = 194 g/cm2
Atomic and Nuclear Properties of Materials
Particle Data Group (http: //pdg.lbl.gov)
Tabelle gilt für n oder p. Für ν ist tot extrem klein (10-47 m2!)
Ionisation
dE DZ2 2mec222 ()
dx=
2 ne [lnI
- 2 -2 ]
Alle geladenen Teilchen betroffen. Für mittlere Energien (200 GeV max.) dominieren Ionisationsverluste durch Coulombstreuung an Hüllenelektronen. Die Bethe-Bloch-FormelBethe-Bloch-Formel (hier für Teilchen mit Spin 0 und Ladung ±e) gibt den mittleren Energieverlust an:
x … zurückgelegte Wegstrecke im Mediumme … ElektronmasseZ … OrdnungszahlI … mittleres Ionsationspotential ( I ~ 10 Z eV für Z > 20 ) … dielektrischer Abschirmfaktor (nur für hochrelativistische
Teilchen wichtig)ne … Elektronendichte des Mediums (ne = NAZ/A)D … 42 2 / me = 5.1.10-25 MeVcm2 =e2 / 4ε0c)h
_h_
Ionisationsenergieverlust für ± und p in Blei
-(dE/dx)min ~ q2 Suche nach freien Quarks!
20
15
0.1 1 10 100p (GeV/c)
-dE
/dx
(MeV
/cm
)
Minimalionisierung ( ≈ 3-4)
Relativistischer Anstieg (logar. Faktor)
Strahlungsverluste
- dE/dx = E/X- dE/dx = E/Xoo E = EE = Eoo exp(-x/X exp(-x/Xoo))
Geladene Teilchen werden im Kernfeld abgebremst bzw. beschleunigt Abstrahlung von Photonen Energieverlust (Bremsstrahlung). Vor allem wichtig für Elektronen und Positronen.
(für relativistische Elektronen mit E >> mc2 / Z1/3).X0 … Strahlungslänge - mittlere Energie wird um Faktor e reduziert
(wichtig bei der Konzeption von elektromagn. Kalorimetern!)
e-
e-
Kern
e-
e-
1Xo
4Z(Z+1)NA
A [ln(183Z-1/3)]e2
mec2[ ]
2
Strahlungsverluste
Für hohe Energien sind die Strahlungsverluste proportional zu E/m2. Andererseits geht aus der Bethe-Bloch-Formel hervor, daß die Ionisations-verluste nur schwach von der Masse und Energie des Projektils abhängen (bei hohen Energien).
Strahlungsverluste dominieren für Elektronen und Positronen.
Ec … kritische Energie = Energie, bei der Strahlungsverluste undIonisationsverluste für Elektronen gleich sind
Element Z Xo/cm Ec/MeVH (26 K) 1 1000 340C 6 18.8 103Al 13 8.9 47Fe 26 1.8 24Pb 82 0.56 7
600Ec ≈ MeV Z
Wechselwirkung von Photonen mit Materie
Annahme: Monoenergetischer Photonenstrahl mit I Photonen pro Sekunde, der durch ein Material der Dicke x durchgeht. Dann ist der Energieverlust gegeben durch:
dI = - I dx/dI = - I dx/ I = I I = I00 exp (-x/ exp (-x/
= 1/n= 1/n
... mittlere freie Weglänge vor Absorption oder Streuung (analog Kollisionslänge für Hadronreaktionen)
… totaler Photon-Wechselwirkungsquerschnitt mit einem Atom
n … Kerne pro cm3
Photonen haben hohe Wahrscheinlichkeit, von Atomen absorbiert oder gestreut zu werden.
Wechselwirkung von Photonen mit Materie
Beiträge zu Photoelektrischer Effekt (Absorption durch Atom, Emission eines Elektrons) (~ Z5/E)Comptoneffekt(Photonstreuung an Hüllenelektronen) (~ Z/E)Paarerzeugung (im Kernfeld oder Hüllenelektronfeld) (~ Z2)
n X
oPaarerzeugung ≈
9 X0/7 … Konversionslänge 7 x
9 X0
Bei hohen Energien wird Photonabsorption, genauso wie der Strahlungs- verlust von Elektronen, durch die Strahlungslänge charakterisiert.
I = I0 exp ( )
Photon-Wechselwirkungsquerschnitte für ein Blei-Atom
a) Photoeffektb) Comptonstreuungc) Paarerzeugung im Feld der Hüllenelektronend) Paarerzeugung im Kernfeld … dominiert bei hohen Energien
d
a b
c
10- 4 10- 2 1 102
102
10
1
10- 2
E / GeV
/ b
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