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Formelsammlung
FFeessttiiggkkeeiittsslleehhrree
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Festigkeitslehre
4
1 Grundlagen der Festigkeitsl ehre
Umschreibung des Fachgebietes (S 1.1)
Methoden der Festigkeitslehre (S 1.2)
Beanspruchung (S 1.3)
Spannungsbegriff (S 1.6)
Belastungsarten (S 1.8)
1.6 Werkstoffkennwerte der Festigkeitslehre (S 1.11)
Rm= ZugfestigkeitRe= ElastizittsgrenzeE = Elastizittsmodul
(E-Modul)
Spannung:
0A
F=
Dehnung:
0l
l=
Lineares Formnderungsgesetz (Hooksches Gesetz):Zugbeanspruchung:
: Spannungxx E = E : Elastizittsmodul
Querdehnung : Dehnung
xzy == : Poissonzahl, Querzahl, Querkontraktion
Schubbeanspruchung: : Schubspannung
= G G : Gleitmodul, Schubmodul : Gleitung, Gleitwinkel, Schiebung, Schubw.
1.7 Bemessung und Sicherheit (S 1.15)Festigkeitsbedingung
S
CGzulmax = S = S 1 S2 S 3...S n
Verformungsbedingung G = Spannungsgrenzwert (F , B , 0.2 ...)
S
CGzulmax =
Richtwerte fr die Sicherheit Sicherheit gegen Fliessen: S F 1.2 2.0 Sicherheit gegen Bruch: S B 1.5 3.0
Sicherheit gegen Instabilitt: S K 3.0 5.0 8.0
Festigkeitslehre
57
BiegungNormalspannungen:
zS
EM)z(
b
ibi
= IESb =
KD
b2
DK
D2h
D
bD
K
b
DbD
Kmax
hhb
M
)hh(
h
hb
M2h
2
h
S
EMh
2
h K
+
+
+
=
+=
Schubspannungen:
Deckschicht: ( )
++
= 2
2K
DKDb
DQD z4
hhhh
S2
EF)z(
Kern: ( )
++
= 2
2K
D
KDKD
b
DQK z
4
h
E
Ehhh
S2
EF)z(
Bisquit-Formel:Ib
)z(SF)z( Q
= siehe auch 6.7.1
( )
++
===
4
h
E
Ehhh
S2
EF)0z(
2K
D
KDKD
b
DQmax
( )DKDb
DQK hhhS2
EF)
2
hz( +
==
Verformungen:Achtu ng : Die Durchsenkung kann gewhnlich nicht vernachlssigt werden!Durchbiegung: nach Dubbel C20Durchsenkung: (siehe auch 6.7.2)
( ) +===l
0 hh
KK
l
0
l
0 S
QS dx
21hbG
F
AG
Fdx
S
Fy
K
D
Sbmax yyy +=
Durchsenkung
Durchbiegung Durchsenkungdx
dyb dys
FQ
MB
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Festigkeitslehre
56
16.5 Schicht Verbundelemente (Sandwich) (S 16.27)Bei symmetrischen Deckschichten!
Zug- bzw. Drucksteifigkeit:
+=+==
D
K
D
KDDDDKKiiD,Z
E
E
h2
h1hb2Ehb2EhbEAES
Bei grossem Unterschied zwischen EKund E D kann die Klammer vernachlssigt werden.
Biegesteifigkeit
++
+
==
2DK
D
3D
D
3K
Kiib2
hhhb
12
hbE2
12
hbEIES
( )
( ) ( )
++
+
++
+=
D2
DK
3K
D
K2
DK
2D
D
2DK
Dbhhh
h
E6
E
hh9
h1hb
2
hhES
Schubsteifigkeit2
K
DKKS hh1hbGS
+=
Sehr hufig liegen besondere Verhltnisse vor:
Spannungen:
Zugbeanspruchung parallel zur Schichtung
( ) DD,ZEEh2hDD ES
F
1hb2
F
D
K
D
K=
+=
KD,ZD
KDK E
S
F
E
E==
1E
E
D
K
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Festigkeitslehre
6
3 Spannungs- und Verformung szustand
3.1 Grundbegriffe (S 3.1)
3.2 Einachsiger Spannungszustand (S 3.4)
Schrger Schnitt mit Winkel :
= cosA
A
==
=
2
02 coscos
A
F
A
cosF
)2sin(2
1cossin
A
F
A
sinF0 ==
=
Folgerungen:1. Auch bei einachsigem Spannungszustand treten neben den Normalspannungen noch Schubspannungen
auf, und zwar in Schnittflchen, die nicht senkrecht zur Beanspruchungsrichtung stehen.2. und sind vom Winkel abhngig.
3. Maximale Schubspannung:
maxbei sin (2 ) = 1, also =
= 454
Die Ebene der maximalen Schubspannung ist also nur = 45 gegen die Beanspruchungsrichtung geneigt.
0max2
1)45( ===
Die maximale Schubspannung ist bei zhen Werkstoffen wie z.B. Baustahl verantwortlich fr die plastischeDeformation und den Bruch der Probe, indem das Material entlang den Gitterebenen mit 45 abgleitet. An
den Probenoberflchen wird dies in den Fliesslinien oder Fliessfiguren sichtbar.
Spannungskreis
Gleichung: 20220 )2
()2
(
=+
Eigenschaften des Spannungskreises:1. Ein bestimmter Spannungskreis entspricht einem ganz bestimmten Spannungszustand.
2. Jedem Winkel entspricht ein ganz bestimmter Bildpunkt T auf dem Spannungskreis.
3. Das Zentrum des Spannungskreises liegt bei allen Spannungszustnden der -Achse.
4. Der Spannungskreis des einachsigen Spannungszustandes geht durch den Ursprung des , -Koordinatensystems.
Vorzeichen der Schubspannungen:Aus dem Spannungskreis geht hervor, dass die Schubspannungen als negativ zu betrachten sind, wenn dasSchnittufer relativ zur Spannungsrichtung links liegt, und als positiv, wenn es rechts liegt.
Festigkeitslehre
55
Anw endungen :
Kugelschale mit p = konst. (R1= R2= R = konstant)
h4
dp
h2
Rp21
==
==
Zylinderschale mit p = konst.
h2dp
hRp1
== Kesselformel
2h4
dp
h2
Rp 12
=
=
=
Kegelschale mit p = konst.
==cos
tan
h
Hp
h
Rp max1max
=
cos
tanz
h2
p2
2h2
Rp
cos
tan
h2
Hp max1max12max
=
=
=
Kegelschale mit p = p(z) (z.B. Wasserfllung)= tanzr = cossin
= tan
)zH(z
cosh
tan)z(1
=
===
cosh4
tanH)z(
2
2H
11max
=3
z
2
Hz
cosh
tan)z(2
===cos
tan
h16
H3)z(
2
4H3
22max
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Festigkeitslehre
54
16.3 Platten (S 16.19) (Dubbel C38)
Plattensteifigkeit:b)21(12
IE
)21(12
3hEbS
=
=
2
2
x2x
xh
bpc
h
M6 ==
+
=
2
2
2
2
bxy
w
x
wSM
2
2
y2
yy
h
bpc
h
M6 ==
+
=
2
2
2
2
byx
w
y
wSM
2
2
xy2
xyxy
h
bpc
h
M6 == ( )
yx
wS1MM
2
btxy
==
3
4
whE
bpcw
=
cx; cy; cw: Konstanten in Abhngigkeit von Belastung, Lagerung, Geometrie, bei =0,3!
p: Belastung pro Flcheneinheit dx dyw: Durchbiegung senkrecht zur Plattenebeneh: Plattendickeb: Plattenbreite
Analog fr rotationssymmetrische Probleme:
2
2
rrh
rpc =
2
2
tth
rpc =
3
4
whE
rpcw
=
Weitere Formeln: Siehe Dubbel C38
16.4 Schalen (S 16.21)
Krfte und Spannungen (mit der 2. Grundgleichung beginnen)
am Volumenelement:h
p
RR 2
2
1
1 =
+
1. Grundgleichung
am Schalenabschnitt: =)z(r
0
2 dp)z(sinh)z(r
1 2. Grundgleichung
Festigkeitslehre
7
Verformung des Zugstabes
Dehnung: 0l
l
0x >
=
Querkontraktion: 0D
D
D
DD
oo
ozyq =Stat
Kin
Festigkeitslehre
49
FestigkeitsrechnungBeurteilung aufgrund der Schubspannungshypothese:
) zulrzzttrmaxV ,,Max2 == Innendruck: Offenes und geschlossenes Rohr
rati2i
2a
2a
iVrr
r2p
SSH =
= kritisch: r = r i
Aussendruck: Offenes und geschlossenes Rohr
2i
2a
2a
atVrr
r2p
iSSH
== kritisch: r = r i
Folgerung:- Bei allen Rohren ist die Innenseite am hchsten beansprucht- Vergleichsspannung nach der SSH generell:
-2i
2a
2a
Vrr
r2p
= ai ppp = Druckdifferenz
Formnderung
Dehnungen: ( )[ ]ru
E1 zrtt =+=
( )[ ]dr
du
E
1ztrr =+= u: Radialverschiebung
( )[ ]rtzzE
1+=
Durchmessernderung:
Allgemein: ( )[ ]zrttE
1r2r2)r(d +==
[ ] ( ) )r(z2i
2a
2ii
2i
2a
2ii
z .konst21rr
r
E
p)z(1
rr
r
E
p=
=
=
Innendruck: ( )
++
= 11
r
r
rr
r
E
pr2)r(d
2
2a
2i
2a
2ii Offenes Rohr
( )
++
= 211
r
r
rr
r
E
pr2)r(d
2
2a
2i
2a
2ii Geschl. Rohr
Aussendruck: ( )
++
= 11
r
r
rr
r
E
pr2)r(d
2
2i
2i
2a
2aa Offenes Rohr
( )
++
= 211
r
r
rr
r
E
pr2)r(d
2
2i
2i
2a
2aa Geschl. Rohr
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Festigkeitslehre
14
6. Biegung (Dubbel C20) 6.1 Begriffe und Voraussetzungen (S 6.1)6.2 Biege- Grundgleichung (S 6.3)
zI
M)z(
y
bx =
Besondere Spannungswerte:
Neutrale Faser: spannungsfreiz = 0 x = 0
Randfaser:
y
b
z
Ib
maxy
bmaxxb W
MMz
I
M)z(
max
y====
max
yy
z
IW = : Widerstandsmoment bezglich der y-Achse
6.3 Flchenmomente (S 6.5)
= A2x dAyI =
A
2y dAxI
Bsp. Rechteck12
bhI
3
x= Kreisflche44
x r4
d64
I
=
=
Flchentrgheitsmoment in Bezug auf parallele Achsen:
Satz von Steiner
AyII 2Sxx += analog: AxII2Syy
+=
Zusammengesetzte Flchen
21
21
xxA
2
A
2
A
2
x IIdAydAydAyI +=+==
Polare Flchenmomente
=A
2p dArI yxr
22 += yxp III += max
pp
r
IW =
Zentrifugal- oder Deviationsmo ment
==A
yxxy IdAyxI
Satz von Steiner: AyxII SSyxxy +=
Querschnittshauptachsen (siehe Skript Seite 6.11)Bedingung fr Hauptachsen:
yx
xy
II
I2)2tan(
=
=
yx
xy1
II
I2arctan
2
1
212
+=
2xy
2Yxyx
2,1 I2
II
2
III +
+=
r
Das Zentrifugalmoment ist immer dann gleich null, wenn mindestens eine derbeiden Bezugsachsen eine Symmetrieachse der Querschnittsflche ist.
Festigkeitslehre
47
15.3 Versagensverhalten der Kunststoffe (S 15.5) Bruch: Zeitstandfestigkeit ( Beiblatt 30) berschreiten der Streckgrenze: Analog Metalle Rissbildung: Oberhalb einer Fliessdehnung F (Kurzzeit: t < 1h FF 2 ) GDH
Richtwerte: - Amorphe Thermoplaste F 0,8%- Teilkristalline Thermoplaste F 2 4%
- Duroplaste F 0,1 0,2%- GFK-Mattenlaminate F 0,3 0,5%
Instabilitt (zeitabhngig)2
C2K
s
IEF
=
15.4 Festigkeitsrechnung (S 15.7) Festigkeitsbedingung
S
CGzulV = V: Vergleichsspannung (Hypothese je nach Versagensart)
G: (S:Streckspannung)(B/tZeitstandfestigkeit {Bruch}) Verformungsbedingung
GDH: == zul321max ),,(Max {h0,1t:S/
F 1,0
Formnderung (z.B. Durchbiegung usw.)Fr lineare wie aus ElastizittstheorieFr nichtlineare gelten die Resultate als Nherung
Stabilittsbedingung
K
Kzul
S
=
K
Kzul
S
=
K
Kzul
S
ppp =
Fr kleine Schlankheitsgrade liefert die Euler-Formel fr Kunststoffe gute Resultate.Die Tetmajerformel ist sehr selten bei Kunststoffen anzutreffen.
15.5 Literatur zu Viskoelastizitt Kunstst offverhalten (S 15.10)
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Festigkeitslehre
46
15 Viskoelastisches Verhalten
15.1 Lineare Viskositt (S 15.1)Viskoelastisches Verhalten ist typisch fr: Metallische Werkstoffebei hheren Temperaturen, z. B.
>0,5 S S: Schmelztemperatur Polymere Werkstoffe oberhalb der Glastemperatur
> G
Allgemeine Lsung der Differentialgleichung:= )t(E E(t): zeitabhngig abnehmende
Werkstoffsteifigkeit
15.2 Verformungsverhalten der Kun ststoffe (S 15.3)Kriechmodul: Mass fr die zeitabhngige Werkstoffsteifigkeit (definiert als Sekantenmodul); anstelle E-Modul
),,t(E
0
0C
=
Nherungsmethode (Beiblatt 28): sehr grob, nur im Notfall!
0C EE E 0: Ursprungsmodul der Kurzzeitkurve = t 10-2h
: Einflussfaktor Zeit: Einflussfaktor Temperatur
Mehrachsiger Spannungszustand (Isotropie) Lineares Formnderungsverhalten: E C E C()
Verallgemeinertes Hooksches Gesetz (vgl. 3.4)
( )[ ]321C
1E
1+=
( )[ ]132C
2E
1+=
( )[ ]213C
3E
1+=
Nichtlineares Formnderungsverhalten. E C= E C()Abwandlung des verallgemeinerten Hookschen Gesetzes
( )e3e2e1C
3
C
2
C
11
321EEE
+=
+
=
( )e1e3e2C
1
C
3
C
22
132EEE
+=
+=
( )e2e1e3C
2
C
1
C
33
213EEE
+=
+
=
Index = e1 bei einachsiger Dehnung umrechnen auf mehrachsig
ECi= E C(i): SpannungsabhngigerKriechmodul
= (): Poissonzahl (vgl. Beiblatt 28)
)(E iC
iie
= :
Einachsige Dehnung derSpannung i
:Ec Viskoelastischer E-Modul
:G Schubkriechmodul:)1(2
Ec+
=
Festigkeitslehre
15
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Festigkeitslehre
16
Polare Flchenmomente 2. Ordnung fr einfache Querschnitte
Festigkeitslehre
45
14.4 Biegung (S 14.6)Dubbel C23
k: Reserve von Fliessbeginn bis zum vo llplastisc hen Bereich
Formfaktor:b
s
b
b
F
0
W
Ay
W
S2
M
Mk
===
MF: Biegemoment bei Fliessbeginn: b = F
M0: Biegemoment bei vollplastischem Querschnitt
1s1b yAS = Dubbel C58 Sb: Statisches Moment 1. Grades der halbenQuerschnittsflche bezglich der neutr. AchseWb: Achsiales Widerstandsmoment
2FS1FS0 AyAyM 21 += ySi: Abstand Schwerpunkt zur neutralen AchseAi: Flche ber bzw. unter der neutralen Achseys= y s1= y s2
Im vollplastischen Bereich verschiebt sich dieneutrale Achse so, dass A1=A 2wird.
Bei symmetrischem Bauteil:AyM FS0 =
FtbFF WWM ==
Fb
F
F
0
b
00 SkM
M
M
M
M
M
S ===
14.5 Torsion (S 14.10)Auch bei Torsionsbeanspruchung ist die Spannungsverteilung ungleichmssig. Das Torsionsmoment kanndaher nach dem Fliessbeginn noch gesteigert werden, bis der ganze Querschnitt vollplastisch ist.
Formfaktor:F
0
M
Mk=
FtF WM =
=
A
F0 dArM
Bei Kreis: F33
F
0
2F
A
F0 d12
d24
2drr2dArM
2d
=
===
:3
4
M
Mk
F
0Kreis ==
14.6 Literatur zur Plastizitt (S 14.11)
k:
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42
13.5 Schwingende Belastung (S 13.7)Dynamischer Spannungsintensittsfaktor (K)
Ma)(fQ
aK =
= )(f
QM 2
=
O: Oberspannung
a: Spannungsamplitude
U: Unterspannung
= aUO 2 = )0( UO >
O )0( UO >
Rissausbreitungsgesetz:
n0 )K(C
dN
da=
n = 2
=
i
c2
0C
a
aln
M)(C
1N
ac: Kritische Rissgrsseai: anfngliche RissgrsseN: Lastspielzahl
Nc:Anz. Lastwechsel bis zur kritischen Rissgrsse n 2
2n
2n2
2n2
M)(C
aa
2n
2N
n0
ciC
=
St A533 B n = 2,2 C0= 6,2510-9mm 4.3/LWkp2,2
NiMoV ST n = 3,0 C0= 1,0510-11mm 5,5/LWkp3
M
Ka
2
2Ic
c
= bei S R= 1 )(fQ
M 2
=
Sicherheit Sicherheit gegen instabile Rissausbreitung
=
=
R
IIzul
S
KKNN C
zul
i
zul
2
0 a
aln
M)(C
1 (n = 2)
2n
2n2
2n2
M)(C
aa
2n
2
n0
zuli
(n 2)
Sicherheit S Nder ertragbaren Lastwechsel
N
Czul
S
NN
13.6 Spannungsris skorrosi on (S 13.11)Allg.:
CSCC IIKK < scc: Stress corrosion cracking
Fr hochfeste Werkstoffe gilt Nherungsweise:CSCC II
K3
1K
13.7 Literatur zur Bruchmechanik (S 13.12)
C0; n = 2 4 : Werkstoffkonstanten.Achtung: C0 ist dimensionsbehaftet in Abhngikeit von n!
Festigkeitslehre
19
6.11 Schiefe Biegu ng (S 6.45)
M1=McosM2=Msin
zI1
M11x = y
I2
M22x =
yI2
M2zI1
M12x1xx =+=
Neutrale Achse: x=0
Neutrale Achse: x=0
yI2
I1tanyI2
I1M1
M2z == I2
I1tantany
z==
= zulx
maxz*,y*
Durchbiegung:
vvv 2221+= senkrecht zur neutralen Achse
1
11
EI
Mv = 1v 1v
2
22 EI
Mv = 2v 2v
6.12 Weiterfhrende Hinweise zur Biegung (S 6.49)
neutraleAchsex
x1 x2
Zug
Druck
S
Z=2
Y=1
neutraleAchse
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20
6.13 Biegelinien von statisch bestimmt en Trgern mit konst antem Querschnitt
Festigkeitslehre
41
13. Bruchmechanik
13.1 Problemstellung (S 13.1)
13.2 Brucht heorie von Griffith (S 13.2)
Bei Ausbreitung: 02
4E
a2
: herrschende Spannung quer zum Riss
Spannung, unter der sich ein Riss ohne Steigerung der usseren Last ausbreitet:
a
E2 0
0: Oberflchenenergie je Flcheneinheit
a: Ellipsenhalbachse
13.3 Spannungszustand in Rissnhe (S 13.3)
=
2
3sin
2sin1
2cos
r2
KIx
+
=
2
3sin
2sin1
2cos
r2
KIy
2
3cos
2sin
2cos
r2
KIxy
=
KI: Spannungsintensittsfaktor (analog KIIund K IIIfr die Belastungsflle II und III )Allgemein:
( ) aMfQ
aK I =
= ( )
= 2f
QM
2
3
2
3
I kpmmNmm:K
)(f
1
a
Q
S
K
2R
IC
KI, KIIund K III: siehe Beiblatt 27Q: Rissfaktor (Beiblatt 28)f(): Korrekturfunktion (Beiblatt 27)KI: Bruch- oder Reisszhigkeit fr Belastungsfall (Beiblatt 27)
13.4 Statische Belastung (S 13.5)
R
ICI S
KK bzw.
R
IICII S
KK
SR 2: Sicherheit gegen RissausbreitungSR= 1: kritische RissausbreitungKIC: Bruch- oder Reisszhigkeit des Werkstoffs (Beiblatt 29)
Festigkeitslehre Festigkeitslehre
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Festigkeitslehre
40
12.3 Kontakt paralleler Zylinder (S 12.7)Achtung: b ist nur die halbe Breite (siehe Bild)
+
=
2
22
1
21
E
1
E
1
l
RF12b
El
RF 21596,1
1
2
22
1
21
0E
1
E
1
lR
F1p
+
= 21
399,0
E
lR
F
lE
F
7.5 [Kunz; De Maria (2001/02)]
Spannungszustand: 0max pV =
12.4 Festigkeitsrechnung (S 12.9)
S
Ckkpp Gzul00 zul == Bestimmung nicht einfach, da meist fast hydrostatische Spannungszustnde.
Nach SIA-Norm gilt vereinfachend:
Punktberhrung:S
C77p Gzul0zul =
Linienberhrung
S
C55p Gzul0zul =
Festigkeitslehre
21
Festigkeitslehre Festigkeitslehre
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g
22
6.14 Biegemomente und Biegelinien von statisch unbest.Trgern mit konst . Querschnitt
g
39
Al lgem eine Punktber hr ung (Beib latt 25)Vereinfachte Berechnungsformeln:
3
hE
RFm109,1a
= 3
E
RFn109,1b
=
32
2h0
R
EFnm
388,0p
= ( )
= KRE
Fm783,0 3
2h
2
12.2 Kontakt zweier Kugeln (S 12.5)( cos () = 0 und m = n = 1 ) 1. Vereinfachung 2.Vereinfachung
3
2
22
1
21
E
1
E
1RF909,0ba
+
== 3
h
2
E
)(1RF145,1
3
hE
RF109,1
3
2
2
22
1
21
20 E
1
E
1
R
F578,0p
+
= 3
2
2
h
2 )(1
E
R
F364,0
3
2
2h
R
EF388,0
3
2
2
22
1
21
2
E
1
E
1
R
F826,0
+
= 3
2
h
22
E
)(1
R
F310,1
3
2h
2
RE
F23,1
mit21
21
21 RR
RR
aa
1
R +
=+= bei R 11= R 12
1. Vereinfachung: ( )2121 +=
21
21h
EE
EE2E
+
=
2. Vereinfachung: 3,021 und SSH
( ) 0VmaxV p62,0a47,0z === ( SSH ; 0,3 )
Eh: harmonisches Mitteldes E-Moduls
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38
Abplattung: Annherung der beiden Krper infolge Verformung
( )a
)(KFkk
2
3w 21
+==
22
m
n1
a
b1)sin(
=
=
Berechnung von Kontaktproblemen: Allgemein: nach Beiblatt 24oben Vereinfacht: nach Beiblatt 25
Rechengang bei Punktberhru ng:
1. Krmmungsradien und Winkel bestimmen:
R11 R 12; R 21 R 22
2.R
1
R
1
R
1
R
1
R
1
2
1aa
2221121121 =
+++=+ [mm-1]
)2cos(R
1
R
1
R
1
R
12
R
1
R
1
R
1
R
1
2
1aa
22211211
2
2221
2
121112
+
+
= [mm
-1]
3.21
12
aa
aacos
+
=
4. Diagramm: m, n :f() Beiblatt 24
5.
+
=+
2
22
1
21
21 E
1
E
11kk nur bei genauer Berechnung
6. 321
21
aa
kkF
4
3ma
+
+
= 3
21
21
aa
kkF
4
3nb
+
+
= oder Vereinfachung
7. zul0m0 pp2
3
A
F
2
3
ba
F
2
3p ==
= oder Vereinfachung
8.22
m
n1
a
b1)sin(
=
=
9. Diagramm: K() Beiblatt 24
10. ( ) aKFkkw )(23 21 +== (Annherung der beiden Krper) oder Vereinfachung
K(): Beiblatt 24: Abplattung (Annherung der
Krperschwerpunkte): Exzentrizittsmass fr das Verhltnis zwischen
den Ellypsenachsen a und b
23
Festigkeitslehre Festigkeitslehre
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24
7. Torsion (Dubbel C27)
7.1 Begriff e (S 7.1)
7.2 Rotationssymmetrische Querschnitte (S 7.2)
Torsions- Grundgleichung: rI
M
p
t)r( =
Maximale Schubspannung:l2
dG
W
MMR
I
M
t
t
R
It
p
t)Rr(maxt
p
====== =
mitR
IW
pt = : Torsionswiderstandsmoment [cm
3] = maxtt WM
Wtist nur bei rotationssymmetrischen Querschnitten so definiert !Verdrehung der Welle mit Lnge l: Allgemein:
=l
0 p
t dxIG
M [rad] G Ip = Torsionssteifigkeit
Zylindrische Welle: M t= konstant, I p= konstant
p
t
IG
lM
= [rad]
Federkonstante:
l
IGM
l
Fc ttt
=
=
=
Spannungsverteilung bei Rohren:
rI
M
p
t)r( =
konische Wellen:
( )ItG
lMt
d32d31
3G
d22d2d1d21
l32Mt
=
++=
d22d2d1d21
d32d31
32
3It
++
=
t=Vergleichs-Torsionsflchenmoment fr konische Vollwellen
d12
d22
max
(r)
=
PMt
30
n = n: in U/min
37
12. Kontaktprobleme
12.1 Allgemeine hertzsche Theorie (S 12.1) Krmmungsverhltnisse Im Kontaktbereich ( Beiblatt 23) R>0: konvexR11 R 12: Hauptkrmmungsradien Krper 1 R
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36
Grenzschlankheitsgrad: (bergang Euler / Tetmajer)
p0
E
= fr St37: 105
190
101.2 50
=
Knickspannung in Funktion des Schlankheitsgrades:
Vorgehen bei unbekanntem Trgheitsmoment:Als erstes Annahme: Euler, d.h. 0 und I bestimmen. Anschliessend Nachrechnung von und ermitteln obdie Eulerformel korrekt war oder ob die Tetmajer Formel anzuwenden ist.
Inperfektionen und Sicherheit: (S 11.9)
11.3 Knicken unter achsialen Massenkrften (S 11.10)Knickkraft
22
FF
2
1K0
l
IE
c1
cF
0
+=
:(F -0,2F 0):F0 = F + ma:c1,c 2: Konstanten, abhngig von den Randbedingungen (Beiblatt 16)
22
FF
2
1
KK
K00
l
IE
c1
c
S
1
S
FamFF
0
+=+=
11.4 Beulen (S 11.12) Dubbel; C45 Beibltter 18.1; 18.211.5 Andere Instabilitten (S 11.14)11.6 Abgrenzung verschiedener Versagensursachen (S 11.15)
25
Festigkeitsrechnung: Festigkeitsbedingung
S
C
W
MGzul
t
tmax ==
oder:S
Ck GzulmaxVmax ==
l2
dGmax
=
Verformungsbedingung
=l
0
zulp
t dxIG
M [rad] bei Rotationssymmetrie:
p
t
IG
lM
=
7.3 Formnderungsenergie bei Torsi on (S 7.9)
Grundformel ==l
0
l
0 p
2t dx
IG2
MdUU
Dieses Resultat gilt fr rotationssymmetrische Querschnitte. Mit dem Torsionstrgheitsmoment Itanstelle I p
lsst es sich auf beliebige Querschnittsformen anwenden: =l
0 t
2t dx
IG2
MU
Beispiel: Zylindrischer Torsionsstab
W =2
1Mt =
p
tt
IG
lMM
2
1
=
p
2t
IG2
lM
= U
Satz von Castigliano
=
=
=
l
0
tt
t
l
0 t
2t dxMMM
IG1dx
IG2M
MMU [rad]
=l
0
t
t
tM dxF
M
IG
Mv
7.4 Physikalische Analogien (S 7.12)7.5 Nichtrotationssymmetri sche Querschnit te (S 7.13)
In Analogie zum rotationssymmetrischen Querschnitt:
t
tmax
WM= =
l
0 t
t dxIG
M =l
0 t
2t dx
IG2MU
Nherung:
=
n
1i Ipi
A4i40
1It Profil in Teilflchen aufteilen oder Tabelle im Dubbel Seite C28
G : Schubspannungs-GrenzwertG : Normalspannungs-GrenzwertS : Sicherheitsfaktork : Zahlenfaktor, abhngig von der gewhlten
Festigkeitshypothese (vgl. Absch. 5.5)NSH : k =1SSH : k =2GDH : k = 1+
GEH : k = 3
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26
7.6 Torsion gekrmmter Stbe (S 7.17)
Spannungen:
t
ttmax W
Mkk ==
iR
Rk=
Verformungen: (Elementar)
Verlngerung:ds
IG
MRdRld
t
t
==
==s
0 t
ts
0
dsIG
MRldl bei R= konstant
s : Gesamtlnge des abgewickelten Stabes: s 2 Rn
Bei Schraubenfedern:
nG
MR2l
t
t2
= n: Windungszahl
Satz von Castigliano
=
=
=s
0
t
t
ts
0 t
2t ds
F
M
IG
Mds
IG2
M
FF
Ul ds = r d
R
Rk
i
=
R
Rk
i
=
=R
Rc;1Maxk
i3 c 3: siehe Dubbel C29 ( )0,1c743,0 3
35
11. Stabilittsprobleme
11.1 bersicht (S 11.1)Stabilittsbedingung FK: Kritische Belastung
K
Kzul
S
FFF = SK: Sicherheit gegen Instabilitt ( 4 10 )
Fr Hin- und Herbewegungen SK 1,8 2,5
11.2 Knicken unter Einzellasten (S 11.2) Beiblatt 17Knicklast nach EULER
22
22
Kl
IEk
s
IEF
=
=
l: Stablnge
s: freie Knicklnge (Beiblatt 15)
Bei der Bestimmung der freien Knicklnge den Stab immer vom Auf- und Seitenriss her betrachten!Anschliessend einsetzen des kritischeren Falles. (Je hher desto schlechter)
As
IE2
2K
=
As
I2
2K
=
Bestimmung der Knickebene
AEsiAE
sIEF
2
22
min
2
min2
2K
=
=
=
Schlankheitsgrad des Knickstabes s: freie Knicklnge
maxmaxi
s
I
As
=
= i =
A
I: Trgheitsradius der Querschnittsflche
: GeometriegrsseKnickebene:
2
1
>1: x,y Ebene
p0
E
=
0)
Tetmajer Formel: (vgl. Beiblatt 17)
{ }2o
PFFK cba +=
=
Zahlenwerte fr: a, b, c siehe Beiblatt 15
Fr Abschtzungen gilt: Zhe Werkstoffe: p E W 0,3 0,5 B p: Proportionalittsgrenze sprde Werkstoffe: p 2 W
( 0)Geschweifter Klammerausdruck kommt nur beigewissen Werkstoffen hinzu.
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34
Mehrachsiger Spannungszustand: (erweitertes Hooksches Gesetz um die Wrmeausd. )
( )[ ] ++= zyxxE
1
( )[ ] ++= xzyyE
1
( )[ ] ++= yxzz E1
Die Schiebungen xy, yz, zxbleiben im isotropen Kontinuum von der Wrmedehnung unbeeinflusst.
Spannungen:
( )
++
++
=21
E
211
Ezyxxx
( )
++
++
=21
E
211
Ezyxyy
( )
++
++
=21
E
211
Ezyxzz
Keine Schubspannungen bei verhinderter Wrmedehnung! Nur Normalspannungen!Beispiel:Platte mit unregelmssiger Spannungsverteilung
0Z=
=2
0
h
z2
3
1
1
E)z(
0max1
E
3
1)0z(
=== Zug!
02h
min1
E
3
2)z(
=== Druck!
0m3
4= : Neutraltemperatur
Spannungsfreie Schicht: (z = zm) = 0: 577,0
3
1z
2
h ==
27
7.7 Torsion von Kreisscheiben (S 7.21)
)r(hr2
M
)r(A
)r(F2
u
u)r(
==
==ra
ri 2 )r(hr
dr
Gra2
M
ra
s
====ra
ri2
ra
ri
ra
ri
ra
ri)r(hr
dr
G2
Mdr)r(
G
1dr)r(dss
Scheibe gleicher Dicke: h(r) = h o=konstant
02 hr2
M)r(
=
rira
rira
Gh2
M
r
dr
Gh2
M
s 0
ra
ri2
0
==
rira
rira
Gh2
M
ra
s2
0
==
7.8 Weiterfhrende Hinweise zur Torsion (S 7.23)
gleicheDicke
gleicheSchubspannungen
Festigkeitslehre
8 S h i d B l t
Festigkeitslehre
10 Th l ti itt
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28
8. Schwingende Belastung
8.1 Belastungsverlauf (S 8.1)o: Oberspannungu: Unterspannung
2uo
m+
= : Mittelspannung
2uo
a
= : Spannungsamplitude, -ausschlag
N : Lastspielzahl
Def:max
mR
= : Spannungsverhltnis
R > 0: hauptschlich ZugR < 0: hauptschlich Druck
R = 1,0: ruhende Belastung ( )1R1 R = 0,5: schwellende BelastungR = 0: wechselnde Belastung
8.2 Werkstoffverhalten (S 8.2)NG: Grenzlastspielzahl- Stahl: NG 10
6 10 7- Aluminium: NG 10
8(auch Polymerwerkstoffe)
Nherungskonstruktion fr Whlerkurve: S 8.3
8.3 Dauerfestigkeit (S 8.4)Dauerschwingfestigkeit
AmD =
Nherungskonstruktion eines Dauerfestigkeitsdiagramms siehe Skript 8.4
Bei schwellender Belastung:
2sch
A
=
Bei wechselnder Belastung:
wA =
8.4 Zeitfestigkeit (S 8.5))N()N( AmD = (N < N G)
8.5 Einflsse auf die Zeit- und Dauerfestigkeit (S 8.7)
33
10 Thermoelastizitt
10.1 Wrmeausdehnung (S 10.1)Lngenausdehnungd = d d : Temperaturdifferenz
: Ausgangslnge: linearer Wrmeausdehnungskoeffizient: Temperatur
= 2
1
dll
bei = konstant: = ll
Wrmeausdehnung:
=
=2
1
dl
l
Bei = konst.: =
=l
l
Gesamtdehnung: = mech +
10.2 Wrmespannungen (S 10.2)
Einachsiger SpannungszustandBei vollstndiger Behinderung der Wrmeausdehnung gilt:
== 2
1
dEE == AEAF Bei = konstant
Bsp.: Spiel- und spannungsloser Einbau eines Stabes:
)m(EEE ===
)m(AEAF ==
12
2112m FF
FF
= 1: obere Temperatur F1: Kraft bei 1
2: untere Temperatur F2: Kraft bei 2
m1
1 1
E
FA
=
m: Temperatur bei der keine Spannung herrscht
A: Querschnittsflche des Stabes
Bsp.: Schraubenverbindung
22
22
11
11F2F1
AE
lFl
AE
lFllllll
21
=
+==+= wobei F 1 = F 2 = F
+
=
2211
21
AE
1
AE
1F
1A
F1= (Zug)!!!
2A
F2 = (Druck)!!!
l2 (>l1)
l1 lF1
l
lF2
Festigkeitslehre
K b fi dli hk it hl (B ibl t t 14)
Festigkeitslehre
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32
Kerbempfindlichkeitszahl K (Beiblat t 14)
1
1
K
KK
=
K= 1 bei K= K: Werkstoff extrem kerbempfindlich
K= 0 bei K= 1: Werkstoff extrem kerbunempfindlich
)1(1 kKK +=
Sttzwirkung ( Beiblatt 10)G0 +=
: spezifisches Spannungsgeflle0: Spannungsgeflle der BeanspruchungG: Spannungsgeflle der Kerbgeometrie (nicht direkt ermittelbar)
Werkstoffeinfluss:
K*
0*
K1
1
+
+= *: Radius der Ersatzkerbe (Beiblatt 10)
Festigkeitsrechnung
Einfache Beanspruchung: (nur Zug ; Biegung oder Torsion alleine)
F
FzulanKmnK0
S
=+=
anKmnKU = (gilt nicht bei schwellender Belastung)
( )B
B
F
Fzuluomax
Soder
S,Max
==
( )DK
g0mA
D
Aa
aa
S
bb
SA
Fmax
K
zulnn
=
== bei Zug / Druck
( )DK
g0
mAD
A
ab
baa S
bb
SW
Mmax
K
zulnn
=
== bei Biegung
b
mm
W
Mn=
A
FmKnmKmaxm
==
w
sch
A:dlnwechse
2:schwellend
:
( Beiblatt 3 / 4)
9.4 Gestaltfestigkeit (S 9.12)
9.5 Weiterfhrende Hinweise zur Kerbwirkung (S 9.13)
an: Nennamplitudemn: Nennmittelspannung
29
8.6 Festigkeitsrechnung (S 8.8)
8.6.1 Einachsiger SpannungszustandGrundidee: Getrennte Betrachtung des ruhenden und des schwingenden Belastungsanteils. Dementsprechendbestehen 2 Festigkeitsbeding ungen: Maximale Spannung
( )F
Fzulu0
max S,Max
== : Fliessen (
B
B
S
: Bruch)
Spannungsamplitude (vgl. Beiblatt 4)
gOD
mAa
b
aa bb
S
)N,(
W
Mzul
==
Bei gekerbten Werkstcken:
DK
gOA
D
KAaan S
bb
Szul
=
=
SD 1,5 1,8 : Sicherheit gegen DauerbruchbO: Oberflchenwirkungszahl (vgl. Beiblatt 11) Fr sprde Werkstoffe: bO= 1,0
bg: Grssenbeiwert (vgl Beiblatt 11) Fr Zug bg= 1
Bestimmung der zulssigen Spannungsamplitude vgl. Beiblatt 4
8.6.2 Mehrachsige Schwingbeanspruchung (S 8.10)
8.7 Weiterfhrende Hinweise zur schwingenden Belastung (S 8.12)
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