Maria Laach, 12. September 2005 PHYSIK BEI HERA Der weltweit einzige ep-Collider Thomas Schörner-Sadenius Universität Hamburg DPG-Herbstschule Maria Laach

Maria Laach, 12. September 2005

PHYSIK BEI HERADer weltweit einzige ep-Collider

Thomas Schörner-SadeniusUniversität Hamburg

DPG-Herbstschule Maria Laach12. September 2005

T. Schörner-Sadenius: Physik bei HERA 2Maria Laach, 12. September 2005

H1

Hermes

ZEUS

DESY

HERA

PETRA


GLIEDERUNGeine ‘Tour de Force de HERA’ in 60 Minuten

Grundlagen der HERA-Physik – was ist das Proton?

HERA und die Experimente H1 und ZEUS

Das Proton und seine Struktur Der hadronische Endzustand, Jets Die Physik schwerer Quark Diffraktion Exotische und neue Physik

}Je nach Zeitund Laune

Kein Ergebnis-Marathon – statt dessen lieber Verständnis der Basics!


,Z,W

k Lepton (e±)

ProtonP

k’(e±,)

Neutral current (NC): epeXCharged current(CC): epX

KINEMATIK DER ep-STREUUNG Das Elektron als Sonde, x und Q2

p=xP

Q2=-q2=-(k-k’)2

y=1-E’/E: Inelastizität

Q2: Auflösung ~1/Q]

bei gegebenem s nur zwei Variablen unabhängig: Q2 = s·x·y

x=Q2/2Pq: Anteil des Proton-impulses in harter Streuung.

Ee = 27.5 GeV

Ep = 920 GeV

s = 4EeEp ~ 318 GeV


2tan

21

2cos

4 22

22

22

2

2

M

Q

E

E

QdQ

d

STRUKTUR DES PROTONSVon Rutherford zum Quark-Parton-Modell

Höhere Energien: Unelastische ep-Streuung zwei Variablen Q2,!

Hofstadter et al.: Elastische Streuung am Proton, Formfaktoren GE,M

2

tan212

cos4 22

222

22

2

2

M

ME GGG

E

E

QdQ

d -- GE,M: Formfaktoren Ausdehnung-- G2

E,M~(1+Q2)-1

2tan,2,

2cos

4 221

22

222

2

2

2

QWQWE

E

MQddQ

d W1,2 entsprechen den (quadrierten) elastischen Formfaktoren GE,M!

Elastische Rutherford/Mott-Streuung von Spin-1/2 an Spin-0 (1/2):

-- Rutherford/Mott-Streuung mit Rückstoss-- Spin-1/2-Target magnetische WWirkung

• SLAC 1969: W1,2 hängen nur von einer dimensionslosen Variable x=Q2/2 ab – und nicht von zwei Variablen Q2 und – “Scaling”. Wieso? • Bjorken: Parton-Hypothese! Ausdehnung des Protons durch punktförmige Spin-1/2-”Partonen” (die später mit den Quarks identifiziert wurden)!


STRUKTUR DES PROTONSFrühe Messung des Skalenverhaltens

Die Struktur ist beifestem x von Q2 und unabhängig!

W2


STRUKTUR DES PROTONSAuf dem Weg zur QCD – Quark-Parton-Modell

Unelastische ep-Streuung = Summe der elastischen eq-Streuungen

eqep

dQ

d

dQ

d22

)()(14

12

222

2

2

2

xFxyxFyxQdxdQ

d

ep

Strukturfunktionen F1,2, z.B.:

qqi

ii xxfQxF,

22 )()(

fqi(x)dx: Wahr’keit, ein Partonvom Typ i mit Impulsanteil xim Interval [x,x+dx] zu finden.

dxxfQ qq )(2

Partonverteilungs/dichte-Funktionen (parton distribution functions, PDFs): fi(x)

Nicht-wwirkende Partonen Wwirkende Partonen

fi(x)

x1/3 1

“Scaling” in einfachen Worten: Die Bestandteile des Protons sind punktförmige – die Auflösung Q2 spielt keine Rolle!Diese (drei) Partonen nennt man die “Valenzquarks” des Protons.


Quarks strahlen Gluonen ab, Gluonen strahlen Gluonen ab und zerfallen in zwei Quarks. Virtuelle Fluktuationen!

Mit jeder Abstrahlung wird Dichte der Partonen bei hohen x kleiner, die bei kleineren x-Werten nimmt zu. Proton=Valenzquarks + Seequarks + Gluonen!

STRUKTUR DES PROTONSDer heutige Stand: Quantenchromodynamik - QCDLetzter Schritt: Es gibt Gluonen!

Mit steigendem Auflösungsvermögen Q2 kann man mehr von diesen Prozessen / Partonen bei kleinen x “sehen” (und weniger Partonen mit hohem x).

F2(x) F2 = F2(x,Q2) – “Scaling Violations”


STRUKTUR DES PROTONSQCD verletzt das Skalenverhalten!

),(2

~ 224

2

2

2

QxFxQdxdQ

d

Für kleine y, E’~E:

F2(x,Q2)

Q2

SLAC ’69!

Mit steigendem Q2 nimmt Valenz-quarkdichte ab

(qqg).

Mit steigendem Q2 nimmt See-quarkdichte zu

(gqq).


GRUNDLAGEN DER HERA-PHYSIK

Die Bedeutung von x und Q2



x und Q2 im Wechselspiel


DESY UND HERAep-Collider im Herzen von Hamburg

Umfang 6.3 kmEe = 27.5 GeVEp = 920 GeV


HERA-LuminositätLumi-Upgrade im Jahr 2000

Physik-Lumi: HERA-I (ZEUS): 132pb-1 HERA-II (e+) : 40.6pb-1 HERA-II (e-) : ~100pb-1

HERA I

HERA I+II


DAS H1-EXPERIMENTAsymmetrische Detektoren – ep-CMS!

-- LAr-Kalorimeter mit 45000 Zellen-- SpaCal: rückwärtiges Kalorimeter-- 2 grosse Jetkammern-- Silizium zentral/rückwärts-- Myon-System

Elektron

Proton

-- 400 Physiker aus 12 Ländern-- HERA-Halle Nord-- 15*15*15m3


DAS H1-EXPERIMENTEtwas schematischer


DAS H1-EXPERIMENTim “Eventdisplay”


NOCH EIN H1-EREIGNISHigh-Q2 NC!

e+

Jet

e+ p


Das ZEUS-Experiment

e

p

Wechselwirkungspunkt

Vertex-DetektorNachweis der Zerfaelle

langlebiger Teilchen

SpurkammernFeld/Signal-Draehte

(Ionisationsnachweis,Impulsmessung

geladener Teilchen)

Uran-Kalorimeter(Energiemessung neutraler

und geladener Teilchen)kompensierend

Solenoid

WeitereKalorimeter

Muon-Kammern

20*12*11 Meter3600 Tonnen

Ca. 25 Komponenten

][)35.0(18.0

GeVEE


ZEUS-Microvertex-Detector (MVD)Eingebaut im Shutdown 2001/02

e p

Wechselwirkungspunkt

360k elektrischeKanäle im Readout!600 Silizium-Streifendetektoren

Nutzen vor allem für die Physik schwerer Quarks Ausnutzung der Zerfälle langlebiger Hadronen


DAS ZEUS-EXPERIMENTDie Kollaboration


GLIEDERUNGZwischenstand

Das Proton und seine Struktur Der hadronische Endzustand, Jets Die Physik schwerer Quark Diffraktion Exotische und neue Physik

Grundlagen der HERA-Physik – was ist das Proton?

HERA und die Experimente H1 und ZEUS


DIE STRUKTURFUNKTION F2

‘Nur’ Messung des differentiellen WQS!

),(2

~ 224

2

2

2

QxFxQdxdQ

d

Der doppelt-differentielle WQS in x, Q2! Ich muss also nur diese beiden Variablender Kinematik bestimmen (und dann die Anzahl

der Ereignisse pro Bin in x,Q2 zählen). Aber … wie?

Ich muss nur das gestreute Elektron messen: E’, x,Q2! “inklusive Messung”

e(E’,)e(27.5GeV)

)(

2sin1

2cos4

2

2

22

syQx

EEy

EEQ



Unterteilung der kinematischen Ebene in x,Q2

2

4

2

22

2

224

2

2

2

2),(

),(2

~

xQ

dxdQ

dQxF

QxFxQdxdQ

d



Valenzquarks bei hohen x: Mit steigendem Q2 sehe ich immer mehr Fluktuationen qqg Valenzquarkdichte nimmt ab!

Kleine x: Mit steigendem Q2 sehe ich immer mehr Fluktuationen gqq. Seequarkdichte steigt an!

Typischer Fehler: 2%

)(),(~ln

222

2 QQxxgQd

dFs

)(),(~ln

222

2 QQxqQd

dFs


ELEKTROSCHWACHE EFFEKTEUnterschied zwischen e+p und e-p!

12222

2

2

2

14

FxyFyxQdxdQ

d

LFyxFyFyxQdxdQ

d 23

22

2

22

2

2

2

11114

)(

)/()()( ZZ

Niedrige Q2: Nur Photonaustausch:

Q2~MZ2: Photon+Z-

Austausch:

F2: -- elektromagnetische Struktur des Protons -- Summe von Quarks und Antiquarks See!xF3: -- Interferenz Photon-Z -- Differenz von Quarks, Antiquarks Valenz! -- Paritätsverletzung in der schwachen WW!


ELEKTROSCHWACHE EFFEKTEUnterschied zwischen e+p und e-p!

LFyxFyFyxQdxdQ

d 23

22

2

22

2

2

2

11114

Unterschiedliche Interferenz-Effekte zwischen und Z füre±p-Streuung sichtbar für Q2 > 1000 GeV2!

e-: Konstruktive Interferenz

e+: Destruktive Interferenz

Q2 ~ MZ2: Z-Austausch möglich!

/Z


DER GELADENE STROMAustausch von W-Bosonen – Händigkeit der schwachen WW

= x [u+c+(1-y)2(d+s)]e-p = x [u+c+(1-y)2(d+s)]e+p

Test des d-Valenzquarks Test des u-Valenzquarks

e+ und e- koppeln an unterschiedliche Quarks

Effekt der W-Massedurch Propagator

d2CC GF

dxdQ2 4 x(e) = (Y+F2 Y-xF3 - y2FL )

M2 M2 + Q2

W

W

22


DER GELADENE STROMAustausch von W-Bosonen

NC: Unterschied durch Vor-zeichenwechsel im /Z-Interferenzterm in e±.

CC: Unterschied zwischene+ und e- wegen Kopplungan verschiedene Quarks!

Elektroschwache Verein-heitlichung!

24222 10 GeVMMQ WZCCNC

NC

CC


POLARISIERTE ELEKTRONENTest der elektroschwachen Struktur des SM

NC:“Textbook Measurement”: Sieht man die erwartete Chiralitätsstruktur des SM? Oder gibt es rechtshändige schwache Kopplungen?

Seit 2003: HERA mit longitudinal polarisierten Elektronen. Erinnerung: Im SM koppeln Teilchen nur linkshändig!

e-R e

R

uR dR

W–R?

HERA I

03-04 e+p

04-05 e -p

Q2 > 400 GeV2

y < 0.9


F2 UND DIE PDFsWie komme ich von F2 zu den PDFs?

),/(),/()(2

),(),(),( 221

2222222 QzxqQzxqzC

z

dzQxQxqQxqQxQxF ii

x

qi

is

iii

i

122

2

2

2

)(),()(),(2

),(

x

qgqqs zPQzgzPQzq

z

dzQ

Q

Qxq

122

2

2

2

)(),()(),(2

),(

x

gggqs zPQzgzPQzq

z

dzQ

Q

Qxg

gg

SS

vd

v

vdvd

v

vu

v

vuvu

v

CBg

CBS

E

d

CB

dv

E

u

CB

uv

xxAQxxg

xxAQxxS

xDxxAQxxd

xDxxAQxxu

)1(),(

)1(),(

)1()1(),(

)1()1(),(

20

20

20

20

PDFs a priori unbekannt: Plausible Annahmen für Startskala Q0

2.

Evolution der PDFs von Startskala Q0

2 zu beliebiger Skala Q2 mit DGLAP-Gleichungen

Setze F2 in Berechnung von d2/dxdQ2 ein und vergleiche mit Daten adjustiere die Parameter A,B,C,D iterative Prozedur!

qi

iii xqxqxQxF )()()( 22


F2 UND DIE PDFsWie komme ich von F2 zu den PDFs?


DER HADRONISCHE ENDZUSTANDJets als einfacher Zugang zur Partondynamik

Problem: Confinement (Nobelpreis 2004)! Keine freien Quarks/Gluonen! aus einzelnen Partonen werden Bündel (“Jets”) von Teilchen. Rekonstruktion des 4er-Impulses des Partons aus dem des Jets Zugang zu Matrixelement! Partonen Hadronisierung viele Spuren/ Energiedepositionen Jets

QCD bis jetzt beschränkt auf PDFs. Kopplung ist elektroschwach! Wir wollen QCD jetzt auch im Matrixelement! -- Gluon-induzierte Prozesse -- Abstrahlung von Gluonen im Endzustand.Dazu: Zusammenspiel von PDF und Matrixelement zum WQS (Faktorisierung)

Bis jetzt “nur” das gestreute Elektron gemessen. Und “der Rest”?

?

PDF

Matrixelement


JETS IM ENDZUSTAND Aus Fragmentation, Hadronisierung von Quarks

e+

Jet

e+ p


DER JET-WIRKUNGSQUERSCHNITTFaltung von PDF und partonischem Matrixelement (ME)

Die PDFs fa/p werden in anderen Prozessen gemessen und übertragen. Test ihrer Universalität und von Faktorisierung! Bis jetzt erfolgreich!

Potenzreihenentwicklung in s darstellbar durch Feynman-Diagramme immer höherer Ordnungen:

gqqa

rffpan

rnS

gqqapa xxfdxfMEPDF

,,0,,

),,(ˆ),()(ˆ

s0 s

1 s2

PDF

Matrixelement


JET-WIRKUNGSQUERSCHNITTE1,2,3-Jet-Ereignisse

In vielen Fällen werden die Daten perfekt vonder Theorie beschrieben. Wir verstehen: -- die QCD-Matrixelemente-- die PDFs (Universalität!)-- die Faktorisierung von PDF und ME!

Was können wir noch lernen? s, PDFs …


JETS UND DIE STARKE KOPPLUNG Ein schöner QCD-Konsistenztest

gqqa

rffpan

rnS xxfdx

,,0

),,(ˆ),()(

Bei gegebenem s(MZ) ist Verlauf von s(Q) im Rahmen der QCD vorgegeben


PHYSIK SCHWERER QUARKS“Charming” und “Beautyful”

Jetzt schwere Quarks (c,b) im Endzustand – können sogar gebunden sein (J/cc). Durch Fragmentation der Quarks werden

charm/beauty-Hadronen erzeugt (D*). Erzeuge D* etc. und vermesse sie – Herausforderung an Theorie.

Detail: Die (hohe) Quarkmasseist eine weitere Skala, die in derperturbativen Rechnung benutztwerden kann theoretisch interessant!


DAS TAGGING SCHWERER QUARKSrelativer Transversalimpuls von Zerfallsleptonen

Klare Trennung von beauty/charmund Untergrund leichter Quarks. -- zumindest auf statistischer Basis (also nicht event-by-event)

c,b-Hadronen: Zerfall semileptonisch. -- Hohe Masse von B (D) hohes pT der Leptonen relativ zum hadronischen Jet.


DAS TAGGING SCHWERER QUARKS“Impact parameter”, Lebensdauer, sekundäre Vertizes

Jet

B-Hadron

IP

Sekundärvertex

Hadronen schwerer Quarks habenlange Lebensdauern messbare Flugstrecken vor Zerfall sekundäre Zerfallsvertizes oder grosse Impaktparameter


PHYSIK SCHWERER QUARKSMit hochauflösenden Silizium-Vertexdetektoren

Ortsauflösung ~20 m!

Auflösung sekundärer Zerfalls-vertizes aus den Zerfällen derlanglebigen schweren Quarks.


SCHWERER QUARKSExtraktion von F2

cc, F2bb.

Anteil der Struktur, der zu schweren Quarks im Endzustand führt.


D*-WIRKUNGSQUERSCHNITTEGute Beschreibung von charm durch die Theorie


PHYSIK SCHWERER QUARKSBeauty-Produktion als Sorgenkind

Beauty-Messungen konvergieren langsam. Aber immer noch grosse (theoretische) Unsicherheiten:

Massen der schweren Quarks (20%) Skalen in der theoretischen Rechnung Gluondichte


DIFFRAKTIONEreignisse ohne Aktivität “vorne”

“Rapiditygap”

FarblosesObjekt

Abstrahlung vomFarbstring

Proton-RestGestreutes

Elektron

10% der Ereignisse bei HERA haben “rapidity gap” – es fehlt die Abstrahlung vom Farbstring zwischen Proton und harter Streuung.

Beschreibung durch farbloses “color singlet”-Objekt -- zwei Gluonen? -- “Pomeron”?

Ableitung einer PDF des farb- losen Objekts: F2

D analog zu F2 bei den inklusiven WQS.


DIFFRAKTIONDiffraktive Strukturfunktion


DIFFRAKTIONKann man die Ergebnisse zum Tevatron übertragen?

ppγ*p

Der Tevatron-Wirkungsquerschnitt ist einen Faktor 3-10 zu tief! Mögliche Ursache 1: Faktorisierung von PDF und harter Streuung funktioniert (hier) nicht. Mögliche Ursache 2: die Unterschiede zwischen den Ereignissen bei HERA und am Tevatron sind zu gross (MI, UE?). Spannende Frage: Was passiert bei LHC?

Genau wie F2 sollte F2D universell

sein kann man mit HERA-F2D

diffraktive Tevatron-Daten be- schreiben?


SUCHEN NACH NEUER PHYSIK Beispiel 1: Leptoquarks (Supersymmetrie)

s-Kanal u-Kanal

Mehrere Theorien sagen Existenz von LQs voraus!

Quarks und Leptonen: punktförmige Teilchen, die sich ähnlich verhalten: Gruppierung in Familien (3x2)

Gibt es eine höhere Symmetrie? Leptoquarks (LQ): Teilchen mit B0 und L0 und drittelzahliger Ladung


SUCHEN NACH NEUER PHYSIK Leptoquarks

Signatur: einzeln nicht unterscheidbar von NC/CC-Ereignis, aber: Resonanz in e+-Jet-Massenverteilung

SM: WQ sinkt mit Q2, LQ: Überschuss bei hohem Q2

Kein eindeutiges Signal bei HERA! Berechne Grenzen für die Kopplung ij als Funktion von MLQ


SUCHEN NACH NEUER PHYSIK Leptoquarks - Massenlimits


SUCHEN NACH NEUER PHYSIK Beispiel 2: Pentaquarks – 5 Quarks in einem Hadron?

Bisher bekannt: Mesonen und Baryonen Warum nicht mehr Quarks pro Hadron??? Evidenz für Pentaquarks, z.B. uudds.

ppKS 0

0SK

Proton-ID via dE/dx!

Derzeitige Meinung: Wahrscheinlich nichts!


SUCHEN NACH NEUER PHYSIK Beispiel 3: Angeregte Fermionen

HERA: Anregung des auslaufenden Leptons oder gestreuten Quarks Suche nach Resonanzen in invarianten Massen der Zerfallsprodukte

Annahme: Fermionen nicht punktförmig, sondern zusammengesetzt Möglichkeit, angeregte Zustände zu erzeugen! Lagrangian (Hagiwara et al.):

Massenskala muss endlich sein f,f’,fs: freie Parameter, mindestens einer 0!

L = -1 (f • SU(2) + f ‘ • U(1) + fS • SU(3))


SUCHEN NACH NEUER PHYSIK Angeregte Fermionen - Ergebnisse

Kein Überschuss gefunden setze Limit auf f/L!


SUCHEN NACH NEUER PHYSIK Beispiel 4: Kontaktwechselwirkungen


ZUSAMMENFASSUNGNoch zwei Jahre mit hoher Lumi!

HERA macht interessante Physik in vielen Bereichen: QCD: PDFs, s, Tests der Grundlagen von QCD (Faktorisierung etc.) Elektroschwache Physik: Photon, Z, W – Polarisation … Physik schwerer Quarks Diffraktive Physik Neue Physik

HERA hat derzeit ca. 270pb-1 Daten gesammelt; in vielen Bereichen sind erst 80pb-1 oder weniger analysiert.

Datennahme bis 31. Juli 2007: Ziel sind 700pb-1 für manche Analysen 10fache Statistik! Reduktion der Fehler und Offenheit für neue Physik!

Ich hoffe, ich konnte Ihnen einen kleinen Überblick über die HERA- Physik verschaffen und wünsche Ihnen noch eine schöne Zeit in Maria Laach.


BACKUP SLIDES



x und Q2 im Wechselspiel


2tan

21

2cos

4 22

22

22

2

2

M

Q

E

E

QdQ

d

STRUKTUR DES PROTONSVon Rutherford zum Quark-Parton-Modell

Höhere Energien: Unelastische ep-Streuung zwei Variablen Q2,!

Hofstadter et al.: Elastische Streuung am Proton, Formfaktoren GE,M

2

tan212

cos4 22

222

22

2

2

M

ME GGG

E

E

QdQ

d -- GE,M: Formfaktoren Ausdehnung-- G2

E,M~(1+Q2)-1

2tan,2,

2cos

4 221

22

222

2

2

2

QWQWE

E

MQddQ

d Im damaligen Messbereich (fast)von Q2 unabhängig – “Scaling” “Beleg” für Parton-Hypothese!

Elastische Rutherford/Mott-Streuung von Spin-1/2 an Spin-0 (1/2):

-- Rutherford/Mott-Streuung mit Rückstoss-- Spin-1/2-Target magnetische WWirkung

Bjorken: Parton-Hypothese! Ausdehnung durch punktförmige Spin-1/2-”Partonen”!

Strukturfunktionen W1,2 hängen nur von dimensionsloser Variable x=Q2/2 ab: x = Anteil des Partons am Proton-Impuls

Das Proton besteht aus 3 nicht-wwirkenden (Valenz-)Partonen (Quarks)!

])1;0[( x


WIE WIRD DIE KOPPLUNG BESTIMMT?Variation von s(MZ), bis es “passt”!

QCD-Vorhersage als Funktion von s(MZ).

GemessenerDatenpunkt

Messergebnisfür s.

)()( 2ZsZs MBMA


PHYSIK SCHWERER QUARKSEin Ereignis im ZEUS-MVD


PHYSIK SCHWERER QUARKSZEUS-Tracking


UND DIE ZUKUNFTx und Q2 bei LHC im Wechselspiel


DAS ZEUS-EXPERIMENTMit kompensierendem Uran-Kalorimeter

Kompensierendes UCAL:-- exzellente Energieauflösung-- ~12000 Zellen, ca. 5*20cm2

-- Readout der Szintillatoren mit zwei PMTs und schnellen ADCs. ][

)35.0(18.0GeVEE

Was noch:-- MVD: Silizium-Detektor-- CTD: Jetdriftkammer-- grosses Myonsystem.

Kollaboration/Detektor:-- 350 Physiker-- 50 Institutionen, 14 Nationen-- 3000t


UNIVERSALITÄT DER PDFsVergleich verschiedener Fits und Input-Daten


DAS ZEUS-EXPERIMENTMit kompensierendem Uran-Kalorimeter

Kompensierendes UCAL:-- exzellente Energieauflösung-- 12000 Zellen, ca. 5*20cm2

-- Readout der Szintillatoren mit zwei PMTs und schnellen ADCs.

][)35.0(18.0

GeVEE


DAS PROTON UNTER DER LUPEQCD und die Strukturfunktion F2

),(2

~ 224

2

2

2

QxFxQdxdQ

d

F2: beschreibt dynamische Struktur des ProtonsQ2: (Impulsübertrag)2 von e auf p [~1/Q]

F2(x) ~ eq2 xq(x,Q2)

Proton

Elektron (Q2)

x

ep-Streuung ~ eq-Streuungen!

HERA: Ideales Laborzur Untersuchung der Partondynamik im Proton.

q(x,Q2) ist Wahrscheinlichkeit,bei Auflösung Q2 ein Parton qmit Impulsanteil x zu finden:Partonverteilungsfunktion, PDF


F2 UND SKALENVERLETZUNGEN: s!bla

1 1222

2

2

2

22 ,2,

2ln

,

x q x

qgqqqs Qzzg

z

xP

z

x

z

dzeQzF

z

xP

z

x

z

dzQ

Qd

QxdF

1

1 2

Fqq CPz x<z

Die Veraenderung von F2 mit Q2 fuer ein gegebenes x haengt davon ab, wie sehr quarks mit hoeherem z>x Gluonen(=Energie) abstrahlen … oder so aehnlich ….


DAS TAGGING SCHWERER QUARKS“Impact parameter”, Lebensdauer, sekundäre Vertizes


DAS H1-EXPERIMENTim Eventdisplay

Elektron

Quark-Jet

Elektron Proton

Elektron Proton

Quark(-Jet)


-Wieso Vorzeichenwechsel in xF3? Ist das auch die Helizitaets- struktur? Wird der Unterschied zwischen e+ udn e- fuer CC genau so gross wie fuer NC? Muesste doch eigentlich, wenn ich von EW-Vereinheitlichung reden will …

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