TM1_Seilstatik_7_2_2

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  • 5/26/2018 TM1_Seilstatik_7_2_2

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    Institut fr Angewandteund Experimentelle Mechanik

    Technische Mechanik IKapitel 7: Seilstatik 1

    7.2 Anwendung auf typische Belastungsflle

    7.2.1 Seil unter Brckenlast (Hngebrcke)

    Eigengewicht des Seils gegenber Brckenlast vernachlssigbar

    x

    y

    f L

    q0=const.

    l

    A B

    Oft ist bei gegebenen

    Gren q0, l, und Lder Durchhang f desSeils gesucht.

    Seilkurve:

    (5) : y(x) = 1

    Hq(x) =

    1

    Hq0 y(x) = q0

    Hx+C1

    y(x) = q02H

    x2 +C1x+C2 (9)

    Randbedingungen: y(0) = 0 und y(l) = 0

    y(0) (9)= C2

    != 0 C2= 0 (10)

    y(l)

    (9,10)

    =

    q0l2

    2H +C1l

    !

    = 0 C1= q0l

    2H (11)

    (10), (11) in (9):

    y(x) = q0l

    2

    2H

    xl

    2 x

    l

    (quadratische) Parabel (12)

    Bestimmung von H:

    (8) : L = l

    0

    1 +

    q0

    Hx l

    2 =y(0)

    2

    dx

    L =

    l0

    1 +

    q0l

    2H

    2

    x

    l 1

    2dx (13)

  • 5/26/2018 TM1_Seilstatik_7_2_2

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    Institut fr Angewandteund Experimentelle Mechanik

    Technische Mechanik IKapitel 7: Seilstatik 2

    Substitution: q0l

    2H

    2

    x

    l 1

    = sinh u

    Lsung: L = H

    2q0 [u+ sinh(u) cosh(u)]u(x=l)u(x=0) (14)

    Transzendente Gleichung, aus der Hbei gegebenem Lnumerisch ermittelt werden kann.

    Analytische Nherungslsung:

    Annahme = flach gespanntes Seil mit |y| 1hier: |y|max = |y(0)| = |y(l)| = q0l2H 1

    Mit der Reihenentwicklung

    1 +u = 1 +

    1

    2u 1

    8u2 +

    1

    16u3 . . . 1 +1

    2u

    folgt aus (13) nherungsweise

    L =

    l0

    1 +1

    2

    q0l

    2H

    2

    x

    l 1

    2dx

    =

    l0

    1 +q0

    2l2

    8H2

    4

    x2

    l2 4x

    l + 1

    dx

    =

    x+

    q02l2

    8H2

    4

    3

    x3

    l3 2x

    2

    l +x

    0

    l

    L = l+q0

    2l3

    8H24

    3 2 + 1

    = 13

    = l +

    q02l3

    24H2

    H2 = q0

    2l2

    24

    l

    L

    l

    H = q0l2

    6

    1

    Ll 1(15)

    (15) in (12) ergbit die Seilkurve fr ein flach gespanntes Seil unter Brckenlast:

    y(x) =

    6l(L l)x

    l

    2x

    l

    (16)

    Berechnung des Durchhangs f:

    Aus der Symmetrie des vorliegenden Problems ist sofort ersichtlich, dass die maximale Auslenkungdes Seils bei x= a = l

    2auftritt. Ansonsten ist aaus der Bedingung y(a) = 0 zu bestimmen.

    Fr Seilkurve ohne Nherung:

    f= y

    l

    2

    (12)

    = q0l2

    2H

    1

    41

    2

    =

    q0l2

    8H mit Haus (14) (17)

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    Institut fr Angewandteund Experimentelle Mechanik

    Technische Mechanik IKapitel 7: Seilstatik 3

    Fr straff gespanntes Seil (Nherung):

    f=

    y l2 (16)= 6l(L l)1

    41

    2 = 3

    8 (L

    l)

    l (18)

    Zahlenbeispiel: l= 100m, L= 102m f (18)=

    75m 8, 66m

    Zusatz: Seikraft

    (6) S(x) =H

    1 +y2(x)

    Fr flach gespanntes Seil unter Brckenlast (Nherung):

    (16) y(x) =

    6(L l)l

    2

    x

    l 1

    S(x) (15)= q0l

    2

    6

    l

    L l

    1 +

    6(L l)l

    2

    x

    l 1

    2S(x) =

    q0l

    2

    l

    6(L l)+

    2x

    l 1

    2(19)

    Die Seilkraft wir maximal an den Lagerungen, d.h. bei x= 0 und x= l.

    S(0) =q0l

    2

    1 +

    l

    6(L l)=S(l) (19a)

    Zahlenbeispiel von oben: S(0) 1, 53q0l = 1, 53 GBrcke

    Bemerkung:

    Aus (6) ist sofort ersichtlich, dass S(x) minimal ist fr x= a = l2

    , woy(a) =y

    l2

    = 0 gilt.

    S(a) =S l

    2

    = H, d.h. and der Durchhangstelle ist die Seilkraft nur gleich dem Horizontalzug H.

    7.2.2 Seil unter Eigengewicht (Kettenlinie)

    Streckenlast = Eigengewicht des Seils (homogen)gleichmig verteilt ber der (Bogen-) Lngskoordinate s des Seils q(s) = q0 = = g; 0 s L

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    Institut fr Angewandteund Experimentelle Mechanik

    Technische Mechanik IKapitel 7: Seilstatik 4

    dsq(s) =

    dy

    q(x)

    dx

    Es gilt, dass die Vertikalkrfte gleich sein mssen:

    ds = q(x)dx (20)

    Auerdem gilt:

    ds2 = dx2 + dy2 (21)

    aus (20) und (21):

    q(x) =ds

    dx =

    1 +

    dy

    dx

    2=

    1 +y2 (22)

    Einsetzen in die Differenatialgleichung der Seilkurve (5) ergibt:

    y(x) =

    H

    1 +y2(x) (nichtlineare) DGL der Kettenlinie (23)

    Lsung der (nichtlinearen) Differentialgleichung (23):

    Substitution: y = u ; y = u = dudx

    Trennung der Variablen

    Integration

    du

    dx =

    H

    1 +u2

    uu=u0

    du1 + u2

    =

    H

    xx=x0

    dx

    arsinh(u)|u

    u0 =

    H(x

    x0)

    arsinh(u) =

    H(x x0) + arsinh(u0)

    u = y =dy

    dx = sinh

    H

    (x x0) + arsinh(y0)

    yy0

    dy =

    xx0

    sinh

    H(x x0) + arsinh(y0)

    dx

    y(x) = y0 + H

    cosh

    H

    (x x0) + arsinh(y0)

    cosh (arsinh(y0)) =

    1+y0

    2 aus: cosh2 zsinh2 z=1

    (24)

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    Institut fr Angewandteund Experimentelle Mechanik

    Technische Mechanik IKapitel 7: Seilstatik 5

    Wahl eines speziellen Koordinatensystems (Ursprungslage):

    x

    y

    A

    B

    H

    f

    x0 = 0

    y0 = H

    y0 = 0

    y(x) = H

    + H

    cosh(

    Hx) 1

    y(x) = H

    cosh(

    Hx) Kettenlinie= Kurve des Seils unter Eigengewicht (25)

    Bestimmung von H:

    aus (8): L=

    xBx=xA

    1 +y2(x)dx (25)=xB

    xA

    1 + sinh2(Hx)dx=

    xBxA

    cosh(

    Hx)dx=

    H

    sinh(

    HxB) sinh(

    HxA)

    (26)

    Transzendente Gleichung, aus der Hbei gegebenem Lnumerisch ermittelt werden kann.

    Analytische Nherungslsung:

    Annahme: straff gespanntes Seil (= flach durchhngende Kette) mit:

    y(x) 1, d. h. sinh(H

    x) H

    x 1

    Mit der Reihenentwicklung

    cosh u = 1 + u2

    2! +

    u4

    4! +

    u6

    6! . . . 1 + u

    2

    2!

    folgt aus (25) nherungsweise:

    y(x) = H

    +

    2Hx2 Kurve des straff gespannten Seiles unter Eigengewicht (27)

    Das straff gespannte Seil hngt unter Eigengewicht nherungsweise parabelfrmig durch (vgl.konstantes q(x) unter 7.2.1).

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    Institut fr Angewandteund Experimentelle Mechanik

    Technische Mechanik IKapitel 7: Seilstatik 6

    Mit (27) folgt aus (8), wie auch aus (26) unter Verwendung von sinh u u+ u33!

    :

    L= (xB

    xA) + 2

    6H2(xB

    3

    xA

    3)

    H= 6

    xB3 x3AL(xB xA) (28)

    Berechnung des Durchhangs f(von Aufhngung A aus):

    f=y(xA) y(0) (siehe Bild) (29)

    Fr die Kettenlinie (ohne Nherung):

    (25) f= H

    cosh(

    HxA) 1

    mit Haus (26) (30)

    Fr das straff gespannte Seil (nherungsweise):

    (27) f= 2H

    xA2 mit Haus (28) (31)

    Zusatz: Seilkraft

    (6): S(x) =H

    1 +y2(x)

    Fr Kettenlinie:

    S(x) (25)

    = H

    1 + sinh2(

    Hx) =Hcosh(

    Hx)

    (25)= y(x) (32)

    Smax = ymax,d.h. die grte Seilkraft tritt bei xA oder xB auf (Lager!) mit

    ymax

    = max{

    yA

    , yB}

    Fr straff gespanntes Seil:

    S(x) (27)

    = H

    1 +

    2

    H2x2 =

    H2 +2x2

    (28)=

    xB3 xA3

    6(L (xB xA))+x2 (33)

    Smax tritt an den Rndern, d.h. in einem der Lager auf, also in xA oder xB.Fr ein symmetrisch aufgehngtes Seil mit

    y(xA) =y(xB) und xB

    xA=l, d.h. xA =

    l2

    und xB= l2

    , folgt aus (33):

    Smax= S( l2

    ) =S(l

    2) =

    l

    2

    1 +

    l

    6(L l) (vgl. (18)) (34)

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    Institut fr Angewandteund Experimentelle Mechanik

    Technische Mechanik IKapitel 7: Seilstatik 7

    Beispiel: Freileitung

    x

    y

    A B

    f

    l

    L

    Geg.:

    = 120 Nm

    l = 100mL = 110m

    Ges.: Durchhang f, maximale Seilkraft Smax (mit Nherung)

    (31) f = 2H

    x2A,B =

    2H( l

    2)2 =

    l2

    8H

    (28) H = 6

    ( l2

    )3 ( l2

    3)

    L

    ( l2

    + l2

    ) = l

    2

    6 l

    L

    l

    f =

    3

    8l(L l) (vgl. (18))

    f =

    375m 19, 4 m

    H 7746N 7, 7 kN

    (34) Smax = l2

    1 +

    l

    6(L l) 9788N 9, 8 kN

    Bemerkung:

    |ymax| =|y(l

    2)|

    H

    l

    2 0, 77

    |ymax| 1 ist nicht sehr gut erfllt, dennoch ist die Nherung sehr brauchbar.

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    Technische Mechanik IKapitel 7: Seilstatik 8

    Hngende Kette. Gateway Arch, St. Louis, MO, USA.

    7.2.3 Seil unter Einzelkraftbelastung

    Einzelkrfte sind gro im Vergleich zur Gewichtskraft des Seils q(x) 0

    x

    yA B

    f

    l

    L

    F

    Durchhang: Aus der Geometrie erhlt man fr das undehnbare Seil

    f2 +

    l

    2

    2=

    L

    2

    2 f=1

    2

    L2 l2 (35)

    Seilkurve:

    (5) Hy(x) =q(x) = 0 y(x) = 0 y(x) =C1x+C2 (36)Fr das gewhlte Koordinatensystem gilt:

    y(0) = 0 und y

    l

    2

    = y

    l

    2

    = f (37)

    Aus (36) und (37) folgt mit (35):

    y(x) = L2l2

    1 |x| (38)

    Die Seilkurve besteht also aus zwei Geraden ( bzw. aus mehreren Geraden im Falle mehrerer Einzel-krfte)

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    Institut fr Angewandteund Experimentelle Mechanik

    Technische Mechanik IKapitel 7: Seilstatik 9

    Seilkraft:

    A B

    f

    F

    L2

    L2

    S S

    l

    Krftegleichgewicht: 2Scos = F

    Geometrie: cos = fL2

    =2f

    L

    S = F l4f

    (39)

    (39) mit (35) : S= F

    2

    LL2

    l2

    =F

    2

    1

    1 l2L2(40)

    Fr l L : S Fr l = L : S = F

    2

    Zusatz: Fr den Horizontalzug H folgt aus der Geometrie:

    H=Ssin ; sin = l

    L H=S

    l

    L (41)

    H= F2

    lL2 l2 (42)

    Bemerkung: (41) folgt auch aus (5) mit y2(x) = L2

    l2 1 aus (38).