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Kameier 2012 http://ifs.mv.fh-duesseldorf.de
6. Vorlesung Strömungstechnik II PEU
3-dimensionale Strömungen – Navier-Stokes-Gleichung
• Differentialgleichungssystem • Zum Rechnen mit Tensoren • Unbekannte und Randbedingungen • kartesische und Zylinderkoordinaten • Lösung der Couette-Strömung
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Präsentation zum Thema
Experimentelle und numerische Untersuchung zur
Strömungsakustik der Staulippe eines 3er BMWs
Oberseminar
Erstellt und bearbeitet von:
Thomas Wagner, 422073
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Untersuchungsobjekt
Unterbodenbeschaffenheit
Radhaus
Staulippe, Abrissleiste
Detaillierungsgrad Unterboden *
* Quelle: Ullrich, F.: Aeroakustik: Neue Potenziale für die Innengeräuschoptimierung
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Eingesetzte Messtechnik – Instrumentierung des PKWs
Messtechnik
- PAK basierte Datenverarbeitung mit Laptop- PAK Mobile MK II- sieben Oberflächenmikrofone der Firma Brüel & Kjær Type 4949 (B)- zwei Microtech ¼“ Elektret-Messmikrofon M360 Klasse 1
Instrumentiertes Fahrzeug
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Aerodynamische Vorgänge an Rädern und Radhäusern
Skizziertes Strömungsfeld um das sich abrollende Rad im Radkasten *
berechnetes Strömungsfeld FHD um das sich abrollende Rad im Radkasten ohne Staulippe (ANSYS CFX)
v = 150 km/h = 41,7 m/s ωrad = 21,57 1/s
* Quelle: Hucho, W. H.: Aerodynamik des Automobils, ATZ/MTZ-Fachbuch
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Strömungslinien im Radkasten
- berechnetes Geschwindigkeitsfeld mittels CFD mit und ohne Lippe
mit Staulippeohne Staulippe
Strömung von Karosserie und
Reifen weggelenkt
Langswirbel an Karosserie
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Monitoring von Wirbelstrukturen (Q-Kriterium)
Berechnung erfolgt anhand von Scherraten- und Wirbelstärketensor
j
i
x
u
z
w
z
v
z
uy
w
y
v
y
ux
w
x
v
x
u
u
Scherung
allgemein:
TuuS
2
1 Tuu
2
1
02
1 22 SQ
y
w
z
v
z
u
x
w
y
u
x
v
z
w
y
v
x
u
x
u
x
u
SSQ
i
j
j
i
ijijijij
222
2
1
2
1
2
1
symmetrischer Scherratentenso
r
Q-Kriterium:
Q-Kriterium in aus-geschriebener Form:
Quelle: CFX Berlin Software GmbH
antimetrischer Wirbelstärketenso
r
Su
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Wirbelstrukturen
- berechnete Wirbelstrukturen mittels CFD mit und ohne Lippe
mit Staulippeohne Staulippe
ausgeprägter Langswirbel
kein Langswirbel vorhanden
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Konturplots im Radkasten
- berechnetes Geschwindigkeitsfeld mittels CFD mit und ohne Lippe
mit Staulippeohne Staulippe
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Impulserhaltung
Massenerhaltung
cpgradfcgradct
c
0cdiv
(Masse x Beschleunigung = Kraft)
Gültigkeit: Inkompressible newtonsche Medien
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Navier-Stokes-Gleichung
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cagrad ii
cx
a
1cx
a
2cy
a
3cz
a
cagrad jij
i cx
a
3
3
3
2
3
1
2
3
2
2
2
1
1
3
1
2
1
1
x
a
x
a
x
a
x
a
x
a
x
a
x
a
x
a
x
a
Zum Rechnen mit Tensoren
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Übungsblatt
Zum Rechnen mit Tensoren als Kopie verteilen!
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Zylinderkoordinaten – Randbedingungen (c=0 an der Wand) müssen auf Koordinatenlinien liegen
P
ex
ey
ez
r
y P
x cosrx sinry 22 yxr
x
yarctan
Zwischen den Basisvektoren in einem beliebigen Punkt gilt
yxr esinecose esinecose rx
yx ecosesine ecosesine ry
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Couette-Strömung (z.B. Couette-Viskosimeter)
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c
r
2
z
cc
r
1
r
c
r
c
r
1
r
c
r
p1f
r
c
z
cc
c
r
c
r
cc
t
c22
r2
2r
2
22rr
2r
2
r
2r
zrr
rr
r
22
2
2
2
222
2r
zr
c
r
2
z
cc
r
1
r
c
r
c
r
1
r
cp
r
11f
r
cc
z
cc
c
r
c
r
cc
t
c
2z
2
2z
2
2z
2z
2
zz
zzz
rz
z
cc
r
1
r
c
r
1
r
c
z
p1f
z
cc
c
r
c
r
cc
t
c
0z
cc
r
1
r
c
r
c zrr
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0z
cc
r
1
r
c
r
c zrr
0c0c0c zr
0 0
0
0
Konti-Gleichung
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c
r
2
z
cc
r
1
r
c
r
c
r
1
r
c
r
p1f
r
c
z
cc
c
r
c
r
cc
t
c22
r2
2r
2
22rr
2r
2
r
2r
zrr
rr
0c0c0c zr
0 0 0 0 0 0 0 0 0
Symmetrie0
dr
dp1
r
c2
r-Koordinate
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r
22
2
2
2
222
2r
zr
c
r
2
z
cc
r
1
r
c
r
c
r
1
r
cp
r
11f
r
cc
z
cc
c
r
c
r
cc
t
c
0c0c0c zr
Symmetrie0
0 0 0
rcc
0 0
stationär0t
0 00
g
0
0
f
f
f
z
r
0
-Koordinate
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00
r
22
2
2
2
222
2r
zr
c
r
2
z
cc
r
1
r
c
r
c
r
1
r
cp
r
11f
r
cc
z
cc
c
r
c
r
cc
t
c0 00 00 00 0
0r
c
dr
dc
r
1
dr
cd22
2
dr
d
r0
z,0
-Koordinate
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2z
2
2z
2
2z
2z
2
zz
zzz
rz
z
cc
r
1
r
c
r
1
r
c
z
p1f
z
cc
c
r
c
r
cc
t
c
0c0c0c zr
000
g
0
0
f
f
f
z
r
-g
z-Koordinate
0 0 0 0 0
Hydrostatik!
zgp
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0r
c
dr
dc
r
1
dr
cd22
2
-Koordinate
gewöhnliche DGL
r
c
dr
dr
r
c
dr
dc
0r
c
dr
d
dr
cd2
2
mit (Produktregel rückwärts)
Integration nach dr
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0r
c
dr
d
dr
cd2
2
Integration nach dr
Ar
c
dr
dc
(Produktregel rückwärts) crdr
d
r
1
r
c
dr
dcmit
Acrdr
d
r
1 Integration nach dr
Br2
Acr 2 r
Br
2
Ac oder
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Die Konstanten lassen sich über die
Randbedingungen bestimmen!
r
Br
2
Ac
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Wie viele Gleichungen stehen zur Berechnung von inkompressiblen 3-D Strömungen zur Verfügung, welche physikalischen Axiome stecken hinter diesen Gleichungen und welches sind die unbekannten Größen?
Feedback
Druck (Skalar) Geschwindigkeit (Vektor) = 4 Unbekannte
Navier-Stokes-Gleichung (Impulserhaltung) = 3 GleichungenKontinuitätsgleichung (Massenerhaltung) = 1 Gleichung
Kompressibel: Temperatur (Enthalpie) = 1 weitere UnbekannteEnergieerhaltung (1. Hauptsatz der = 1 Gleichung Thermodynamik)
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Gültigkeiten der Gleichungen:
Navier-Stokes-Gleichung: - newtonsche Fluide- 3-D-Strömungen- stationäre oder instationäre Strömungen- inkompressible Fluide- reibungsbehaftete (oder reibungsfreie, s. Eulersche Bewegungsgleichung) Fluide
cpgradfDt
cD
pgradfDt
cD
Eulersche Bewegungsgleichung: - reibungsfreie Fluide- stationäre oder instationäre Strömungen- 3-D-Strömungen- inkompressible oder kompressible Fluide-
)0cdiv(
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Verlust2
222
11
21 p
zgp
2
czg
p
2
c
Bernoulli-Gleichung: - newtonsche Fluide- stationäre Strömungen- inkompressible Fluide- reibungsfreie Fluide- für einen Stromfaden (1-D-Strömung)
Kontiniutätsgleichung: - stationäre Strömungen- inkompressible oder kompressible Fluide- reibungsbehaftete oder reibungsfreie Fluide- für einen Stromfaden (1-D-Strömung) 2211
21
222111
VV
mm
AcAc
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D i e N a v i e r - S t o k e s - G l e i c h u n g :
cpgradfDt
cD
Rei
bun
gst
erm
O b e r f l ä c h e n k r ä f t e
Vo
lum
enkr
aft
Trä
ghe
itste
rn /
Im
puls
ände
rung
N a v i e r - S t o k e s - G l e i c h u n g
E u l e r s c h e B e w e g u n g s g l e i c h u n g
g
0
0
f
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Veraltetes Berechnungskonzept
Vgl. Schönung, 1990
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radiale_druckgleichung_arbeitsbogen140508.doc
Ein- und Ausströmvorgänge (Beispiel: Atmen)
aus: ANSYS Advantage, Volume II, Issue I, 2008
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Ein- und Ausströmvorgänge (Beispiel: Atmen)